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wie eine nähere Prüfung zeigt, nicht gestattet. Setzen 

 wir nämlich in Gleichung (10) x unendlich, so erhalten 

 wir am Ende des Drahtes für die ganze Zeit nicht nur 

 r, sondern auch S v j d x gleich Null ; es fliesst also in 

 diesem Falle am Ende des Drahtes gar keine Elektricität 

 ab, und wir haben während der ganzen Zeit daselbst 

 keinen Strom. Es heisst das mit andern Worten, dass 

 die für das Ende eines unendlich langen Drahtes gel- 

 tenden Resultate nur dann auch für das Ende eines sehr 

 langen Drahtes Anwendung finden dürfen, wenn daselbst 

 gar keine erheblichen elektrischen Erscheinungen oder 

 Wirkungen mehr wahrnehmbar sind. Das passt aber 

 offenbar nicht auf die von uns studierten Erscheinungen, 

 wo gerade die veränderlichen Wirkungen am Ende des 

 Drahtes beobachtet werden. 



Es bleibt uns noch übrig zu sehen, in wie fern an- 

 gestellte Versuche über das Fortschreiten der elektri- 

 schen Welle im Draht Auskunft geben. Hiezu ist er- 

 forderlich, dass an verschiedenen Stellen in die gleiche 

 Stromleitung Apparate eingeschaltet werden und dann 

 die Zeit beobachtet wird, zu der an den verschiedenen 

 Orten die Erscheinung eintritt. Diess war z. B. der Fall 

 bei den amerikanischen Beobachtungen N^ 5 unserer 

 obigen Tabelle, wo der Strom von Washington durch 

 die Apparate in Pittsburg, Cincmnati und Louisville 

 nach St. Louis gieng; dabei ergab sich nahezu Proportio- 

 nalität zwischen den zurückgelegten Strecken und der 

 dazu gebrauchten Zeit. In diesem Fall kann man also 

 von einer sich im Draht gleichförmig fortpflanzenden 

 Welle reden; dass dennoch für die amerikanischen Be- 

 obachtungen das Quadratgesetz beim Vergleich verschie- 

 dener Leitungen sich geltend macht, geht aus Yergleich 

 von N^ 5 mit N^ 4 hervor. 



Es sei hier noch bemerkt, dass die von mir ange- 



