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fache Betrachtung zeigt, dass derselbe auch umkehrbar 

 ist. So wie wir ihn durchlaufen haben, wird Arbeit ver- 

 braucht und dadurch die Wärmemenge Qi — Q2 erzeugt, 

 zugleich geht die Wärmemenge Qi von dem kältern Kör- 

 per B an den wärmern Körper A über. Für das Ver- 

 hältniss dieser W^ärmemengen haben wir nach dem 

 zweiten Hauptsatze der mechanischen Wärmetheorie : 

 Qi ^ ^j_ 



Q1 — Q2 Ti — 1:2 



Nehmen wir für pi den Normalatmosphärendruck, 

 so ist T] die Temperatur des Schmelzpunktes beim Nor- 

 maldruck und Qi die Schmelzungswärme. 



Qi — Q2 ist die durch Arbeit erzeugte Wärme. Be- 

 deutet also W die verbrauchte Arbeit und E das mecha- 

 nische Aequivalent der Wärme, so ist 



W 



Die verbrauchte Arbeit W wird dargestellt durch 

 die Fläche MNOP, da die Flächen MUP und NBO 

 klein sind im Yergleich zur ganzen Fläche und ausser- 

 dem unter sich nahezu gleich, so kann statt der Fläche 

 MNOP die Fläche ÜROP oder MNTS genommen wer- 

 den; und wir haben somit: 



W= {V2 — V1) . (/;2— /7i); 

 aus dieser Gleichung in Yerbindung mit den vorherge- 

 henden folgt : 



{V2-V1) .(pi—pi) 

 n-r2 = T.. — , 



es ist somit die Temperaturerniedrigung der Druckver- 

 mehrung proportional. 



Wir führen in diese Gleichung die Zahlenwerte ein 

 und nehmen dabei als Längeneinheit den Decimeter, als 

 Gewichtseinheit das Kilogramm und setzen somit: 



