213 



ćemo tako u točku 3 našeg diagrama, gdje je temperatura 

 T—dT, a parni tlak P—dP. U toj točki komprimiramo paru 

 natrag do tekućine izotermički, a završimo onda kompresiju 

 adiabatički do početnih rijednosti temperature, tlaka i voluma 

 tekućine. Ploha /, 2, 3, 4 predočuje nam radnju, što je obav- 

 ljena na sistemu, a ta je ploha jednaka produktu linije /, 2 sa 

 vertikalnom udaljenošću od /, 2 do 3, 4. Linija pak /, 2 nije 

 ništa drugo nego li razlika voluma pare i tekućine, a 

 razmak između obih paralelnih linija, jest razlika parnih tlakova 

 dP, koji su nastali uslijed temperature razlike dT. 



Obavljena je dakle radnja (prikazana plohom /, 2,3,4) 

 jednaka produktu dP.(V—v), gdje nam može V označiti mo- 

 lekularni volum pare, a v molekularni volumen teku- 

 ćine, Onda je kod više temperature T absorbirana količina 

 topline Q ujedno i molekularna toplina isparenja te- 

 kućine kod te temperature. 



Prema drugom stavku termodinamike, izraženom u jednažbi 



T—V 

 Q-Q' = %. . Q 



je u našem slučaju količina topline, što je prešla u radnju jednaka 



dT 

 Q. j 



Izrazimo li tu količinu topline u mehaničkim jedinicama, 

 moramo navedeni izraz pomnožiti sa J i tako dobijemo jed- 

 nadžbu 



dT 

 dP.(V-vj =J.Q. j 



koja je od velikog znamenovanja za praktičke aplikacije drugog 

 stavka termodinamike. 



Ta se jednadžba može još jednostavnijom učiniti na taj 

 način, da se piše umjesto V—v jednostavno V, budući da vo- 

 lumen tekućine iznosi jedva nekoliko dijelova jednog procenta 



