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Die Entfernung des Punctes p von dem Ende A des Cylin- 
ders heilse — d, ein Element des Cylinders — eedx, und die ver- 
änderliche Entfernung des Elementes von dem gezogenen Puncte p 
sey — d+x; so erhält man für die Anziehung des Elementes gegen 
den Punct, nach dem newtonischen Gravitationsgesetz; 
e dx 
(d+-x)? 
und für die Anziehung des Cylinders 
2d 
Ss ag (d+3)—! -Feonst. 
Da nun das Integral für x — o verschwinden soll, so ist die 
Constante 
e: 
m — 
d 
und das vollständige Integral 
e? e? e?tx 
Anus 
Es ist aber etx die körperliche Masse des Cylinders. Man heifse die 
Entfernung des Mittelpunets der Anziehung des Cylinders von dem 
gezognen Puncte p gleich 2; so erhält man auch für die Größe der 
Anziehung gegen den Punct 
ER 
za’ 
daher RE RR 
22 — Ald-+x)’ 
folglich z= Vdldt92). 
Setzt man nun d gegen x verschwindend, so wird z= 0, 
und die Gröfse der Anziehuug unendlich. 
Diefs heifst soviel: ein schmaler Cylinder zieht einen seine 
Grundlläche unmittelbar berührenden Punct (wofür man auch einen. 
der Grundfläche gleichen verschwindend kleinen Kreis setzen darf) 
f mit, 
ü 
, 
} 
