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Diese Beobachtungen sollten nun wohl mit einer Theorie der 

 Erscheinung verglichen werden; eine solche ist aber bis jetzt nicht 

 bekannt gemacht , sie hier zu entwickeln übersteigt jedoch die Gren- 

 zen, die wir gegenwärtiger Schrift setzten. Wir begnügen uns daher, 

 diese Erscheinung im Allgemeinen durch eine figürliche Darstellung, 

 siehe Tab. IV. Fig. 2, zu veranschaulichen. 



Man sieht, dass die Curve, welohe die Beobachtungen bei verschie- 

 denen H5hen und Sonnenabständen verbindet, aus zwei einwirkenden 

 Ursachen hervorgeht. Die Eine macht die Intensitäten des Himmels- 

 grundes zur Funktion der Zenitdistanz, die Andere, zur Funktion des 

 Abstandes vom leuchtendem Objekte. 



Erstere scheint konstanter Natur zu seyn und direkt mit der 

 Anzahl der Lufttheilchen zusammen zu hängen, die ein Gesichtsstrahl 

 bestimmter Neigung trifft; Letztere ist sehr veränderlich und von 

 dem Zustand der Durchsichtigkeit der Luft bedingt. Bisweilen, wenn 

 der Himmelsgrund recht klar und durchsichtig ist, stört diese zweite 

 Ursache die Gesetzmässigkeit der Ersteren so wenig, dass erst bei 

 bedeutender Annäherung an die Sonne selbst die Helligkeit des Grun- 

 des zu -vvachsen beginnt. Bisweilen aber, namentlich bei dunstiger 

 Lufl, erstreckt sich die Intensitätsvermehrung des Grundes im Son- 

 nenvertikal von der Sonne aus auf Bogen bis 60° und darüber, so 

 dass die dunkelste Stelle des Himmels auf 30 und 40" Zenitdistanz 

 föllt. 



Diese Erscheinung deutet auf fremdartige Theile, die in der At- 

 mosphäre verbreitet sind (Wasserdunst, nicht Wassergas) und von 

 der Sonne erleuchtet werden. In wieferne bei dieser Erleuchtung 

 aber die Sonnenstrahlen dioptrisch , und in wiefern sie katoptrisch 

 wirken, darüber haben wir Aufschluss von einer Theorie des Phäno- 

 menes zu erwarten. 



In Abth. A. dieser Beilage haben wir am Schlüsse Helligkeits- 

 schätzungen angeführt, bei welchen sich der Einfluss der Flächenin- 



