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erstere Theil dagegen pflanzt sich in der Atmosphäre nach Oben 

 fort und geht zuletzt in den Wehraum über. 



Betrachten wir nun vorerst die Luftwärme, so erkennen wir 

 zweierlei Art, in welcher sie von den Sonnenstrahlen erhöht wird: 

 erstens theileu die Strahlen, während sie durch die Luft gehen, 

 derselben unmittelbar Wärme mit, und erhöhen die Temperatur in 

 der Zeiteinheit (als welche die Stunde uns gelten soll) um eine 

 Grösse, die ich . . a . . nennen werde : zweitens kommt der Luft von 

 der an der Erdoberfläche erregten Wärme ein Theil zu : und zwar 

 lässt sich dieser Theil den bekannten Gesetzen der Wärme -Mit- 

 theiluug gemäss durch 



L Cv' — v) 



für die Zeiteinheit ausdrücken , wenn man mit . . v ' . . die Wärme 

 der Oberfläche und mit ..v.. die Luftwärme bezeichnet. 



Andererseits verliert die Luft einen Theil ihrer Wärme durch 

 den Strom, der unaufhörlich nach Oben geht; diesen Verlust be- 

 zeichne ich mit ..f. Hiernach wird für die Bewegung der Luftwärme 

 folgende Difl"erentialgleichung gelten : 



dv 



-j^ = a + h Cv'-v) - f . . . L 



Die Wärme, welche durch die Sonnenstrahlen an der Erd- 

 oberfläche erregt wird, steht mit ihrer Menge, folglich dem Cosinus 

 der Zenithdistanz . . z . • der Sonne in geradem Verhältnisse und 

 kann durch 



b . cos z 



ausgedrückt werden. Nennen wir die Wärmequantität, welche in 



das Innere strömt ..g.., so haben wir für v' die Gleichung 



dv' 



~Tr = b cos z — h Cv' — v) — g ... IL 



