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andere Ende sich zurückzieht, nud daselbst — in einer bestimmten 

 Weise vertheilt — den Elementen des Stabs inhärirt. Die Ver- 

 theilung des Magnetismus in beiden Enden des Stabs ist in jedem 

 einzelnen Falle wieder eine andere, so zwar, d|iss weder im All- 

 gemeinen ein Gesetz, noch in einzelnen Fällen ein analytischer Aus- 

 druck, der die Vertheilmig darstellte, wohl angegeben werden kann. 

 Dieser Umstand trägt nicht wenig dazu bei, das Problem, womit 

 wir uns in der gegenwärtigen Abhandlung beschäftigen, verwickelt 

 zu machen ; ich bielt es desshalb für zweckdienlich, von der gewöhn- 

 lichen Darstellungsweise etwas abzuweichen, und ungefähr densel- 

 ben Weg einzuschlagen, den man bei der Lehre von der Pendel- 

 bewegung befolgt. Ich führe nämlich den Begiiff eines einfachen 

 Maynets — analog mit dem BegriflFe eines einfachen Pendels — ein, 

 um erst, wenn die Verhältnisse, so wie sie sich bei einfachen Magne- 

 ten gestalten, entwickelt sind, auf die in der Wirklichkeit vorkom- 

 menden complizirtern Fälle tiberzugehen. 



Ein einfacher Magnet besteht ans zwei gleich schweren Punk- 

 ten a und b (Fig. 1) durch eine Linie ohne Schwere verbunden; 

 der ganze positive Magnetisuius (+ lÄ) ist in a der ganze negative 

 Magnetismus ( — fi) ist in h vereinigt. Wenn übrigens gleich zwei 

 Pole dem Begriffe eines Magnets wesentlich sind, und in der Wirk- 

 lichkeit immer die zwei Pole berücksichtiget werden müssen, so 

 scheint es dem Zwecke einfacher Entwickelung angemessen, anfangs 

 nur den einen Pol in Betracht zu ziehen, von dem andern aber zu 

 abstrahiren, d. h. den Fall zu nehmen, wo die Länge des Magnets 

 gegen die übrigen vorkommenden Maasangaben als unendlich gross 

 zu betrachten wäre. Unter Voraussetzung dieses Falles wollen wir 

 für magnetische Anziehung ein Maas festsetzen. 



Es sey (Fig. 2) der einfache Magnet ah horizontal und habe 

 am den Mittelpaukt c freie verticale Bewegung. Mau steUe den ein- 



