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geiid, lind mit dem Spiegel s versehen. Bezeichnen wir die Coor- 

 dinatüu des Punktes o mit x, y, z, wobei wir die x als parallel mit 

 dem magnetischen Meridian ccß und den Anfangspunkt der Coor- 

 dinaten in dem Mittelpunkte (durch welchen zugleich die Schwin- 

 gung» -Axe geht) annehmen, so ist die Kraft, womit der Pnidit o 

 durch den Erdmagnetismus angezogen wird, nach der Richtung der 

 X == VX, nach der Richtung der y und z aber == o; mithin er- 

 hält die Gleichung A fiir diesen Fall folgende Gestalt: 



Die Snmmatiou 2 bezieht sich auf die Elemente des Magnets und 

 des damit in Recluiung kommenden Aufliang- Apparates. Zuvörderst 

 haben wir a?- +y^ = r^, welche Grösse unter den Bedingungen, die 

 bei oscilürenden Magnetstäben statt finden, in Beziehung auf die 



Zeit constant seyn wird. Daraus folgt rfy = — ^-?, 

 die obige Gleichung die Form: 



dann erhält 



yd'x — xd^y 

 dP 



dm =z SXVydm. 



Wir müssen zuerst neue Coordinaten einführen, nämlich x', y, z, 

 die mit dem Magnet verbanden sind; dabei nehmen wir an, dass 

 der Anfangspunkt der Coordinaten unverändert bleibe: die Axe der x 

 mit der magnetischen Axe des Stabs ab zusammenfalle, und der 

 Winkel zwischen x und x' mit & bezeichnet werde. 



Hiernach haben wir 



y = jp' sin & -|- y cos & 



X ■==. x' cos S — y sin S 



daraus 



und 



yd^x — xd ^y _ r»d'a 



Abhandlangcn J. II. Cl. d. Ak. d. Wiss. 111. Bd. Äbtfa. III. 



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