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es aber notbAvendige Bedingnng, dass man den Magnet sorgfältig 

 einschliesse und vor der sonst immer eintretenden Störung durch 

 Luft-Oscillationen gehörig verwahre. 



Die eben gefundene Gleichung . . (IV) . . gibt das Produkt 

 des Erdmagnetismus in das magnetische Moment des Stabs. Wir 

 haben nun durch Ableidiungs-Versuche den Quotienten beider Grös- 

 sen darzustellen. Wenden wir unter analogen Verhältnissen, wie 

 in §. 2. den Magnet ab (Fig. 8), nachdem seine Schwingungs- 

 dauer bestimmt worden, zur Ablenkung eines andern Magnets ab' 

 an, und betrachten die Anziehung zweier Elemente in o und o auf 

 einander, so erhalten wir dafür, wenn die Elemente mit dm und dm 

 und der Magnetismus derselben mit Vdm und Vdm', ferner ihre 



Entfernung mit q bezeichnet wird, den Ausdruck ^!-^' Setzen 



wir für beide Magnete den Anfang der Coordinaten in den Mittel- 

 puidi^ten c und c, und nennen die Coordinaten von o . . . x, y, z, 

 jene von o' . . . x, y, z, so zwar, dass x, a-' mit den magneti- 

 schen Axen parallel und horizontal, «, « vertical seyen, so haben 

 wir, wenn cc r^ e gersetzt wird 



p = V/fe + y' - aL>' + Of' — y;)' + Ca' - sl' 

 Zerlegen wir die Kraft ^— ^ in drei andere Kräfte, den Axen 



der x,y , z parallel wii-kend, so wird nur eine davon, nämlich die- 

 jenige, welche nach y wirkt, auf die Drehung im horizontalen Sinne 

 Einiluss haben ; nur diese kommt im gegenwärtigen Falle in Betracht 

 Der Ausdruck dafür ist 



VVdmdm' .e+y' 



Das Moment dieser Kraft in Bezug auf die verticale durch c 

 gehende Axe ist ^— "-^^ x' und das totale Drehungs- Moment, 



