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man entweder die angezeigte Integration durchführt, voransgesetzt, 

 dass der Magnet hinreichend homogen niid regelmässig gearbeitet 

 ist, oder indem man ihn in Verbindung mit einem Körper, dessen 

 Moment bekannt ist, schwingen lässt. Setzt man die Dichtigkeit 

 des Magnets, der in allen Theilen gleichmässig seyn soll, rr Q und 

 die Coordinaten eines Punktes x, y, z vom Mittelpunkte aus gerech- 

 net, so hat man 



r^ ■:^ X- -i[- y"^ , dm :zz Qdxdyda 

 mitbin 



K- QJffCx' + y^)dxdyds 



Ist der Magnet ein Parallelipipedum, dessen Länge «, Breite b, 

 Dicke c heisse, so hat man 



wenn man das Gewicht mit P bezeichnet. 



Unterdessen reicht diese Methode bei kleinen Magneten wohl 

 niemals aus, weil kleine Ungleichheiten der Form und iniiern Be- 

 schaffenheit schon bedeutenden Einflnss auf die Werthbestimmung 

 haben; man muss dessbalb bei genauen Messungen stets die zweite 

 Methode anwenden. 



Zwar kann man hiebei Körper von beliebiger Form gebrauchen, 

 vorausgesetzt, dass man deren Trägheits- Moment aus den Dimen- 

 sionen zu bestimmen im Stande sey; hiedurch wird aber die Wald 

 sehr beschränkt, so zwar, dass in der Praxis wohl nur eine ein- 

 zige Form vortheilhafte Bestimmung gewährt, nändicb die eines Rin- 

 ges (Fig. 9). 



Keine andere Form kann so genau mechanisch hergestellt wer- 

 den, auch bei keiner Form hat eine ungleiche innere Beschaffenheit 

 80 wenig Einflnss. 



