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suciic erzielt werden. Dabei berücksichtiget man anfangs, dass, 

 wenn es sich um einfache Magnete haudehe, das zweite Glied ver- 

 schwinden würde, wenn die Quadrate der Längen des Ableukungs- 

 Magnets und freien Magnets sich verliielten wie 3 : 2. Lässt man 

 nun anfangs den freien Magnet etwas länger, als durch dieses Ver- 

 hälliuss gegeben wird, und verkürzt ihn allmählig durch Absclüei- 

 fen, so kann man das Verschwinden des zweiten Gliedes beAvirken. 



Die Torsion des Fadens ff hat zwar unter den gewöhnlicli 

 vorkommenden Verhältnissen auf die Endresultate keinen Einfluss; 

 jedoch wird es der Sicherheit der Resultate zuträglich seyn, wenn 

 man die Torsion gänzlich hebt oder auf einen sehr kleinen Betrag 

 zurückführt. Ausser dem gewöhnlichen Verfahren kann man auch auf 

 folgende Weise von dem Betrage der Torsion Kenutuiss erhalten. 



Nachdem man die vier Ablesungen v v v" v" und die corre- 

 spondirenden Declinationen ä d' S" 6'" aufgezeichnet hat, entfernt 

 man den Ablenkungs-Magnet und bringt wieder den Faden zur Coin- 

 cidenz mit seinem Bilde, dadurch erhält man die Ablesung des Krei- 

 ses, welche dem magnetischen Meridian entspricht; wir wollen diese 

 V und die gleichzeitige Ablesung des Declinations-Apparates /l nen- 

 nen. Ist nun die Torsion = o, so hat man 



r - ^ = i (r + i,' -I- v" + r'") _ X (J + cT -f cT' + S"-) 



Die Abweichung von dieser Gleichheit lehrt den Betrag der 

 Torsion kennen. 



Bei dem Theodohten muss mau sämmtüche Stahl- und Eisen- 

 theile, in so ferne sie an dem feststehenden Kreise und dem Ge- 

 stelle vorkommen, entfernen, oder ihren Eiidlnss in Rechnung bringen. 



Was die mit der Alliidade verbundenen magnetisch wirkenden 

 Theile betrifft, so hebt sich ein etwaiger Einfluss derselben im Mit- 



