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Für beide Hindernisse lassen sich die geeigneten Gegenmittel 

 angeben. Denn das erste verscbwindet, wie mau die Sensibilität 

 der Messungsniittel dem Maxiinalunifange der Procentgebalte an- 

 passt, und das zweite, wenn zn untersucbende, reicbbaUigcre Ver- 

 bindungen durcb ein gemessenes Quantum des Auflösungsmitlels so 

 weit verdünnt werden, dass die Procentgebalte unn innerhalb der 

 Proportionalität liegen. 



Im Grunde bietet weder die eine Methode, wo zweite und hö- 

 here Potenzen berücksichtigt werden müssen, noch die andere, wo 

 lineare Funktionen voransgesefzt werden, wesentliche Schwierigkei- 

 ten, nur ist letztere in der Durchführung weit einfacher, daher wir 

 eie hier geben wollen. 



Unter der Voraussetzung linearer Funktionen gibt die Beobach- 

 tung einer Auflösung von drei Sloffen, zusammengesetzt nach be- 

 kannten Gewichtsproceuten, nach der Einen physikalischen Eigenschaft 



a — AM + BN -I- und \ 



(IVJ 

 ß z= AiM + BN -I- O' ) 



letzte Gleichung nach einer Andern physikalischen Eigenschaft. 



Hier sind A, B, « und ß bekannte Grössen, und es sollen zur 

 Bildung einer Tabelle, welche für jeden Werlb von A und B dann 

 die entsprechenden er und ß gibt, die Coeflizienten MNO MN'i/ 

 bestimmt werden. Ihre Zahl ist G. Wir benötbigen folglich 6 Glei- 

 chungen, die man erhält durcb Bildung und Beobachtung von dreier- 

 lei Gemengen nur nach den Procentgehalten verschieden. Die Beob- 

 achtung des zweiten Gemenges gibt also an deaselbea physika- 

 lischen Eigcnscbaften : 



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