DIE BEWEGUNGSGESETZE DES FLUGSANDES. 



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Windrichtung parallelen Achse symetrisch'ist und dass sein Grundriss zwei 

 Tangenten besitzt, die mit der Windrichtung ebenfalls parallel laufen, da 

 an dem Punkte, wo der Sand den Barkhan an dessen Fusse verlásst, die 

 Bahnelemente dieses Sandes mit der Richtung des Windes zusammenfallen 

 werden. Auch folgt von selbst, dass der Grundriss auf der Luvseite des 

 Hügels keine Brechungs-, Rückkehr- und Inflexionspunkte aufweisen wird. 



Wenn aus einem Gebláse eine Luftmasse in einen ruhigen Luftkreis 

 ausgestossen wird, so bewegen sich die herausgeschleuderten Luftmoleküle 

 mit fortwáhrend abnehmender Geschwindigkeit vorwárts ; schliesslieh hört 

 ihre Bewegung infolge der Reibung und der Compression, welche die Luft 

 erleidet, ganz auf. Es ist bekannt, dass dieser Widerstand der Luft von der 

 Geschwindigkeit abhángt, diese Beziehung ist aber weder theoretisch noch 

 experimentell vollkommen festgestellt. Demnach gelangt (Fig. 2) die bei A 

 ausgeschleuderte Luft wáhrend der Zeit t^ nach 

 Bi, in t^ nach B^ und so fórt mit fortwáhrend 

 abnehmender Geschwindigkeit. Das Gesetz der 

 Gehscwindigkeitsabnahme ist nicht bekannt, wir 

 wissen nur, dass das Endresultat v=() ist, dass 

 námlich die in Bewegung beíindliche Luftmasse 

 nach einer Zeit í„ in 5,, stillsteht. 



Ist nun die Luft nicht ruhig, sondern bewegt 

 sich mit einer gewissen constanten Geschwindig- 

 keit V verticai auf die Richtung A /?„ , so wird 

 diese Bewegung die von A ausgeschleuderte Luft- 

 masse auch mit sich reissen. Die Masse wird 

 alsó wáhrend der Zeit t^ nicht nach B^, sondern 

 nach Q gelangen, wáhrend t.^ nach C^ und 

 schliesslieh sich nach t„ in C„ befinden, wo der 

 bei A empfangene Seitenstoss aufhört, so dass 

 die Luftmasse sichvon hier mit dem Winde in 

 gleicher Richtung weiterbewegen wird."*^ Diese 

 Bahn ist demnach eine im allgemeinen Sinne aufgefasste Trajektorie, die 



Fig. 



* Es ist leicht einzusehen, dass diese Bahn auch ein Kreis sein kann in dem 

 Falle, als der von A bis Bn zurückgelegte Weg von der Zeit t folgendermassen 

 abhángig ist : 



£C^ = '2rat — a^t", 

 wenn r 1= A — B,, und a eine Constante ist, die in unserem Falle die Geschwindigkeit 

 V bedeutet. Auch eine Hyperbel kann dieselbe sein, und zwar dann, wenn die 

 Bewegung von .1 nach Bn sich diesem letzteren Punkte assymtotisch náhert, inwelchena 

 Falle die Linie Bn — C,^ die Assimptote der Trajektorie ist. Nie kann aber die Bahn 

 eine Parabel sein, nachdem die von A ausgehende Seitenbewegung der Erfahrung 

 gemáss in einem Punkte Bn ein Ende hat. Damit die Trajektorie eine Parabel sein 

 könne, wiire notwendig, dass Bn im Unendlichen liege, was unmöglich ist. 



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