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in dem Falle, wenn die Strecke A — Bn mit dem Quadrat der Zeit in Zu- 

 sammenhang steht, eine Curve zweiten Grades, ein Kreis, eine Ellypse oder 

 (im non sens-Falle) eine Hvperbel sein wird. 



Wenn wir diese Linie (die annáliernd der Linie des bei Wiud auf- 

 steigenden Eauches áhnlich ist) herstellen könnten, mitderselben als Leit- 

 linie einen Cylinder beschrieben und denselben mit der Linie A — B,, auf 

 die Windrichtung verticai aufstellten, so würden die bei A anprallenden 

 Liiftmassen neben der Oberfláche ohne Stoss vorüberstreichen — wenn 

 die Oberfláche selbst den Wind nicht aufhielte. Darauf nimmt die Stárke 

 des Windes keinen Einfluss, nachdem ja die bei A infolge des Stosses ent- 

 standene seitlich gerichtete Geschwindigkeit umso grösser sein wird, je 

 grösser V ist. Es werden sich alsó bloss die Dimensionen der Trajektorie 

 verándern. ihre Form aber nicht. Die Oberfláche hált aber das ganze 

 Windsystemin seinem Wege auf, weshalb sich auf jedem Punkte derselben 

 die bei A wahrgenommene Ablenkung wiederholt und sich die angeprall- 

 ten Luftmassen in der Trajektorie A — C„ bewegen werden. Dem Stoss zu- 

 folge entsteht auf der Oberfláche ein Druck, dessen Grösse von der Ge- 

 schwindigkeit des Windes V abhángt. Am grössten ist dieser Druck in der 

 Náhe des Punktes A und hört bei C„ auf, wenn bie Compression der Luft 

 im Standé ist, sich mit unendlicher Geschwindigkeit in der ümgebung zu 

 verbreiten. Dem ist aber nicht so. Die infolge von Stoss und Druck ent- 

 standene Compression gelangt über den Punkt C„ hinaus noch eine Strecke 

 zur Geltung und zwingt die Luftmassen zu einer Bewegung auf einer nach 

 dem Punkte C„ zurückgebogenen Bahn. 



Stellen wir uns nun diesen Cylinder aus Sand verfertigt vor, so zwar, 

 dass er infolge seines Eigengewichtes nicht zusammenstürzt. Der vorher 

 erwáhnte Druck wird die Sandkörner entfernen und zwar um den A Punkt 

 in grösserer Menge, als um C„. Nachdem wir nicht im Standé siud, theore- 

 tisch die Grösse dieses Druckes zu bestimmen, können wir auch nicht 

 sagen, wie gross die í'ortbewegung sein wird. 



Wenn die \'erteilung dieses Druckes und die Mobilitát des Materials, 

 aus welchem der Cylinder besteht, das ist die Piesistenz desselben, eine 

 solche ist, dass wáhrend der durch den Druck entstandenen Fortbewegung 

 die Leitlinie des Cylinders dieselb^ bleibt und nur eine Verschiebung er- 

 leidet, 80 ist der Zustand ein stabiler, der Sandcylinder behált seine P'orm 

 bei und scheint nur immer weiter und weiter vorzurücken. Indiesem Falle 

 ist die Leitlinie der Grundriss unseres tj^pischen Barkhans. Wenn aber 

 der Druck so verteilt ist, dass infolge dessen sich die Form der Leitlinie 

 verándert, so ist dieser Zustand noch kein stabiler und erst nach einiger 

 Zeit wird die Leitlinie des Cylinders eine Form annehmen, die sie dann 

 nicht mehr verándert. 



Es ist natürlich, dass die Differenz zwischen dem J)ruck in A und 



