10 



Die Verbiiiduug der aus der zweiten und vierten Operation hervor- 

 gehenden Gleichungen giebt das analoge Resultat: 



^1 E3 (3 «inv + 8 «inv-') = l + ^ + |, . . . III. 



Es ist hier vorausgesetzt, dass die Winkel <f, <f', i/', i^i' auf gleiche 

 Intensität und Temperatur reducirt, ausserdem wegen der Aender- 

 ungeii der Declinatioii und wegen der Ungleichheit der Ablenkung- 

 en*) corrigirt sind. 



Eliniinirt man aus den Gleichungen I, 11, III die Grösse y ""d 

 q und setzt ^ =; »/, so erhält man : 



ih'T^ \.h (3 «'" V + 8 sin V") - (3 «i"<f + 8 sin y')] = 1 + ,^- 7^ 

 In diesem Ausdrucke bleibt uns noch die Grösse p zu bestimmen 

 übrig. Wäre das Gesetz bekainit, nach welchem die magnetische 

 Kraft in den Stäben vertheilt ist, so könnte man p ans den Di- 

 mensionen berechnen: das Vertheiluugs- Gesetz können w^ir aber 

 nur uäherungswcise bestimmen, und zwar so, dass wir die Grän- 

 zen, innerhalb welchen es liegt, angeben. Das Wesentliclie der Me- 

 thode, die ich hier entwickle, besteht nun darin, die Dimensionen der 

 freien Nadel so zu wählen, dass eine approximative Kenntniss des 

 Vertlieilungs-Gesetzes hiineicht, dem Endresultat alle erforderliche 

 Sicherheit und Genauigkeit zu geben. 



Nehmen wir an, dass der ganze Magnetismus in den beiden 

 Enden der Nadel sich befinde, so haben wir /> 1= i| l-, wenn l 



*) Ge^TÖhnlich ■wird der Schlitten vom Anfange so gerichtet, dass die 

 Correction wegen Ungleichheit der Winkel -wenigstens sehr gering 

 ist. Eine Tabelle, nach welcher die Correction, wo eine solche er- 

 forderlich ist, leicht berechnet werden kann, flndet sich am Ende, 

 (Tab. XVII.) 



