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ridian steht, weil im erMeicn Falle die Directioiiskraft kleiner ist: 

 ans der Differenz zwischen der beobachtelen Richtung der freien 

 Nadel und der Mittelrichtung, welche aus der östlichen und west- 

 lichen Ablenkung folgt, lässt sich demnach der Betrag der Torsion 

 berechnen. 



Was die Intcnsitätsbeslimmnng betrifft, so dient, wie oben be- 

 reits bemerkt wnrde, die Querschiene bb (Fig. 12 und 14) zu den 

 Ablenkungen, diese werden jedoch nur in einer Distanz vorgenom- 

 men, dabei ist die Stellung des Magnets durch ein Widerlager be- 

 stimmt («« Fig. 16). gegen welches er durch eine kleine Feder f 

 angedrückt wird, oder durch einen festen Slift « (Fig. 17), oder 

 durch ein conisches Loch (Fig. 18), in welches ein in derMiffe 

 des Magnels befindlicher stählerner Conus hineinpasst. Die Schwing- 

 ungen sind in zweifacher Weise beobachtet worden; Anfangs 

 wurde der Magnet mit einem Spiegel versehen, und unter einer 

 Glasglocke (Fig. 9) auf der Mide des Theodoliten aufgestellt; 

 später, nachdem ich durch Versuche mich überzeugt hatte, dass die 

 Schwingungen mit freiem Auge eben so genau, wie mit dem Fern- 

 rohre beobachtet werden können, gab ich der letztern Methode 

 durchgängig den Vorzug; die dabei angewendete Einrichtung — 

 ein Kästchen, worin der Älagnet hängt, mit einem gläsernen Deckel 

 — ist aus Fig. 8 zu ersehen. Im erstem Falle war keine Reduc- 

 tion auf unendlich kleine Bögen nöthig, da der Schwingungsbogen 

 nur etwa 15 — 20 Minuten betrug; im letztem Falle wurde die 

 Reduction nach den weiter unten folgenden Vorschriften ausgeführt.*) 

 Unter Berücksichtigung der bisher angeführten Verhältnisse und 



♦) Die EntWickelung ist in dem Anhange gegeben: die Reduction selbst 

 geschieht mittelst der Tab. XVIH. 



