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1 l..y + 1 co(gy = A, -^°-?- - B, 



dann I (i^q + rj — n"o+"i — ^ «) « — J ()' i^- = »* 

 l (i\ + rg) — iOi., +«3 — 2 »0 « + JJt;'- =:n' 



so bat man die Torsion .9^ 



= B(r- ^') + '^ + ''----^^ . cot 4 ^ 



und die absolute Declination, welcbe dem Theilstricbe /* desVaiiatious- 

 Instrumentes entspricbt z^ v -\- (/ -\- -9- — U 

 ferner den Ablenkungswinkel 9) =: 4 (« — u'). 



Diesen» Ablenkungswinkel entspricbt die Temperatur 



f = i (to + ^ + '2 + ^) 



und die Intensitäts-Ablesung 



m' — \ (rrtß + m^ -\- m^ -\- m^); 

 in gleicher Weise bat man für die Scbwingnngsdauer T die conespondi- 

 rende Temperatur tz^\ (/^ + t.J 



und die correspondirende Inlensitäts-Ablesung 



m — 4- (»«4 + »«5). 

 Darnacb erhält man die absolute Intensität, Avelche dem Theilstriche 

 I (m -|- m') des Intensitäts-Apparats entspricbt 



_ ConMame ^^ J^ ß, f _ , ß i^ J^ ^ ,, ^t _ ,,J) 



T V sin ip 



Hier sind ß und /)" die Ausdebnungs-Coefficienlen des Messings und 

 Stahls und « der Temperatur-Coefficieut des Magnets. 



Hat man aus unvollständigen Beobachtungen ■ — blossen Ablen- 

 kungen oder blossen Schwingungen — die Intensität zu berechnen^ 

 so ist es nöthig das magnelische Moment (eigentlich nur eine dem 

 magnetischen Momente proportionale Grösse) u einzuführen, so dass 

 man hat 



S. 290 — 299 haben die Ausdrücke eine etivas verschiedene Form, 

 ■welche jedoch sehr leicht auf die hier gegebene , praclisch beque- 

 mere Form zurückgeführt "vverden kann. 



