67 



X, = ^^ {i + i c: (/, -^)) (1 + ß't,) (1 - ißf^ 

 ,*„ r^ -^^' (1 + I f. (/^ + ^J) (1 + 4 /i^J (1 + i^'/.) 



Hiebei haben die Grössen C'„, C'^ ,m, m'^ dieselbe Bedeutung, in 

 welcher sie oben bereits gebraucht worden sind. Es ist vortheil- 

 haft für die Rechnung, und auch möglich, die zwei Magnete so nahe 

 gleich zu machen, dass die vorhergehenden Formeln eine viel ein- 

 fachere Gestalt annehmen. 



Nachdem nun die Form der Gleichungen entwickelt ist, wo- 

 durch man eine Bestimmung der absolu(en Intensität erliäit, so 

 bleibt noch übrig air/,ugeben, wie man die darin vorkommenden 

 Constanlen bestimmen könne. Zu diesem Behufe ist es zu- 

 erst nölhig, die Schwingungen eines Magnets zu untersuchen, auf 

 welchen ausser dem Erdmagnetismus ein, nach der oben beschriebenen 

 Art, festgemachter Magnet einwirkt. Es sey ah (Fig.2'2) der magne- 

 tische Meridian, N S ein schwingender, A' S' ein festgemachter 

 Magnet, c und c' ihre Mittelpunkte, «' h' die Linie, in welcher der 

 Magnet N S zuletzt zur Ruhe konnnt, und man setze «' c <•' ^z |, 

 a' e a zn i/', n' c J\ z^ ii, a' d N' zz yi, A B zz: q, c c' ^z e, 

 A c zz: r, B c' zz r. Werden die magnetischen Elemente A und 

 B mit dm und dm' bezeichnet, so hat man ihre Anziehung 



rz '^' .-"- = — "" '"' und das Moment der Drehung um den Punkt 



(Auy- i>- '^ 



c = "-^'f"^ '^^' Nun ist aber o^ - A D^ + B D- , B D - 



e sin {i( — i) -\- r' sin {k — y), A D zz e cos (m — i) 

 -\- r' cos (m — (f) — r, also das obige Moment 



9* 



