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Eine Vereiiifacliuiig wird noch inöglicli tliiicli die Ik'diiijjini» , dass der 

 freie Magnet in der liinie n' h' zur Rnlie konunt; in Kolge die.-ser Be- 

 dingung nniss niunli(;li ' " irr o iseyn, weini ii =r o is(. wornacli 

 man eriiäit A' rzii o. Was die übrigen mit hohem Polenzen von 

 sin;/ innllijjiitii(en Glieder heliifft, so cndiahen sie l'roducfi^ von 

 siny- nnd sin |, in derselben Dimension, wie sin//, und können, 

 wenn jene Winkel innerh.alb der Gränzen bleiben, die unser ge- 

 genwäifiger Zweck voraussetzt, vernachlässigt werden. 



Man hat also 



dm dm' ( — cos £ + ^^ cos <;>') 



A - M X cos y — J Jf 



(' + ^--(5-,,+?:'^;^)* 



/ r rr' \ 



dm dm' I — cos £ + — cos <p ) 



c = 



'' //( 



(' .- >■>■• \ 



I cos t cos 1) I 



Vc ei J 



J + —cos {£-';>)+ -^J 2 



und wenn A den Schwingungsbogeii bedeutet 



-rf H- 



\ Ä'-j^m J(cosM — cos/()-|-ß(cos^M — cos^/()-[-f '(cos *// — cos^Aj -]-••• 



woraus, wenn cos « rr 1 — « - sin '^x nnd cosA :rr 1 — a* gesetzt 

 wird, folgende Gleichung hervorgeht: 



dt dx {\ — Ja'sin - j;) ~"2 



V^ JSl' V'^+Sß + öC — a» (3 B+ 10 C)( 1 + sin ^i ) + «»(»+ IOC) (I +sin 'sr + sin"^ 



