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kessel vermöge seines natürlichen Falles auch über die untere Steig- 

 röhrcnöffnung hinauf steigen. 



Ich will annehmen, das Wasser erreiche gleich anfänglich ver- 

 möge seines natürlichen Falls in der Steigrohre die Höhe J; es liege 

 also die untere Steigröhrenöffnung in der Tiefe J unter dem Was- 

 serspiegel im Zuflufsbchältnisse. Steigt nun das Wasser vor dem 

 ersten Schlage im Windkessel auf die Höhe y über die untere Steig- 

 röhrenöffnung, so ist die Höhe des mit Luft angefüllten Theils des 

 Cylinders noch C — J> und sein cubischer Inhalt =r (C — y)- (2ß5 — »v), 

 Tvobey ich die Dicke der Röhrenwand bey Seite setze. 



Die Federkraft der natürlichen Luft sey dem Drucke einer 

 Wassersäule von der Höhe k gleich, so ist der Druck, den die ver- 

 sperrte Luft sammt dem auf die Höhe y über der unteren Steigröh- 

 renöffmmg im Windkessel stehenden Wasser gegen diese Oeffnung 

 nach oben ausübt, 



wo b den cub. Inhalt von der inneren Höhlung der Haube bezeichnet. 



Der Gegendruck der Atmosphäre imd des Wassers in der 

 Steigröhre ist jetzt i:^ (k + J). ttJ. Jener mufs diesem gleich seyn, also 



(?-y).(2B-»)+b .l' + y-'^+^- 

 Es sey m?_„ = £ , also b — f. (2B — w), so hat man 



Käme zu der Druckhöhe J, mit welcher das Wasser gleich anfäng- 

 lich in der Steigröhre gegen ihre untere Oeffnung druckt, nach und 

 nach noch die Höhe a hinzu, so müfste nothwcndig auch y gröfser 

 werden, und man erhält nunmehr y aus der Gleichung 





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