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Hier genügt aber schon die Gleichung 



Für den Beharrungsstand der Maschine ist A ^^ H — h + ^, so dafs 

 hier auch schlechthin ^ statt M ^ geschrieben werden kann, um 

 für die Abmessungen des Windkessels eine genügende Bestimmung 

 zu erhalten. Dieses gicbt 



oder _ M|j+j) 



^~ k+ A 



— k+U4-^— h 



§• 23. 



Die obige ganze Untersuchung über die Theorie dieser Ma- 

 schine setzt eine Wirkung des Windkessels voraus , ohne welche 

 die gefundenen Resultate unrichtig wären. Er soll nämlich durch 

 die versperrte Luft den höchst wichtigen Vorthcil leisten , dafs bey 

 einer neuen Eröflnung des Steigventils die in der Steigröhre enthal- 

 tene ^Vassermasse nicht erst von neuem in Bewegung gesetzt wer- 

 den darf, sondern in der einmal erlangten Geschwindigkeit bestän- 

 dig beliarrt, weil sonst wieder neue Kraft erfoderlich wäre, um die 

 yerlornc Geschwindiglieit wieder zu ersetzen. Es darf also im Be- 

 harrungsstande der Maschine die Expansivkraft der versperrten Luft 

 keine merkliche Aendcrung leiden ; folglich darf der cubische In- 

 halt des Tlieils vom Windkessel , den sie im Beharrungsstande ein- 

 nimmt, sich nicht merklich ändern. Es mufs daher die in i See. 

 in dem Windkessel einströmende Wassermenge M'" immer nur ei- 

 nen sehr kleinen Theil von (C — y + £)(®~*^) ausmachen, oder 

 der Werth von oder der von -,- — -^'tttt — —r— 



sehr klein seyn. Zu diesem Zwecke ist es vollkommen hinreichend, 

 ^; £ und ^ so grofs zu nehmen, dafs 



(li+H 



