des Brechungsejcponenlen gegeben hat. Ist in einem andern Falle v 

 grösser als f, so wird i' grösser als i, das gebrochene Licht wird dann 

 nicht mehr dem Einfallslothe zugelenkt, sondern umgekehrt davon abge- 

 lenkt, und dann gibt der umgestürzte Quotient ~ gewissermassen ein 

 Maass für die Grösse dieser Ablenkung her. Nennt man in beiden Fäl- 

 len den Quotienten ^ den Brechungsexponenten zwischen den beiden 



Mitteln, so gibt der Brechungse.xponent, wenn er grösser als 1 ist, eine 

 Zulenkung des Lichts nach dem Einfallslothe zu erkennen, deren Stärke 

 von seiner Grösse abhängt; hingegen gibt er, wenn er kleiner als 1 ist, 

 eine Ablenkung des Lichts \om. Einfallslothe zu erkennen, die durch 

 ihn bestimmt wird, und mit seinem umgestürzten Werthe zu- oder ab- 

 nimmt. Ist in einem Ausnahmsfalle v -zz. v, so wird i ^ i', und dies 

 zeigt an, dass in diesem Falle das Licht bei seinem Uebergange aus 

 dem einen Mittel in das andere seine Richtung gar nicht ändert. Ist 

 1 =: 0, d. h. fällt das Licht in einer senkrechten Richtung auf die 

 Gränzfläche auf, so wird auch i' := o, und dies zeigt an, dass in die- 

 sem besondern Falle das Licht bei seinem Uebergange aus einem durch- 

 sichtigen Mittel in ein anderes seine Richtung ebenfalls nicht ändert. 

 Die Gleichung 



sin.i' 1:1 — sin. i, 



welche aus der eben aufgestellten Proportion sich ableiten lässt, deutet 

 noch auf eine unter Umständen vorkommende ganz aussergewöhnliche 

 Erscheinung hin. Erwägt man nämlich, dass alle möglichen positiven 

 Werthe der Sinuse immer zwischen und 1 liegen müssen, dass aber 

 da, wo v grösser als n ist, i stets so gross genommen werden kann, 



dass ^ sin. i grösser als 1 wird, so würde obige Gleichung in jedem 

 solchen Falle sin. 1' grösser als 1 werden lassen, was mit dem Begriff' 

 vom Sinus nicht vereinbar ist, sonach auf eine Unmöglichkeit hindeutet. 

 Hieraus folgt, dass das Licht in Fällen, wo es bei seinem Uebergange 



