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wo aber jetzt die Geschwindigkeit e mit der Richtung des im zweiten 

 Mittel sich fortbewegenden Lichtes sich verändert und darum aus der 

 Natur dieses Mittels in jedem besondern Falle erst hergeleitet wer- 

 den muss. 



III. Der in voriger Ziffer erwähnte Umstand tritt bei allen solchen 

 Krystallen ein, deren Krystallgestalt sich nicht auf eine geometrisch re- 

 guläre Körperfigur zurückführen lässt; zugleich aber tritt damit noch ei» 

 anderer Umstand auf, von welchem wir jetzt reden werden. In allen 

 Krystallen nämlich, die nicht zum regulären Systeme gehören, Iheilt sich 

 das begränzt einfallende Licht in zwei von einander sich absondernde 

 Bündel, von denen jeder seine besondere Fortpflanzungsweise im Innern 

 des Ivrystalls besitzt, welche Eigenschaft diesen Krystallen die Benen- 

 nung der doppeltbrechenden zugezogen hat. In demjenigen Theilc der 

 doppcltbrechenden Krystalle, die zum zwei- und einaxigen oder zum 

 drei- und einaxigen Systeme gehören, pflanzt sich das Licht des einen 

 Bündels nach allen Richtungen mit derselben Geschwindigkeit fort, ganz 

 so wie die Fortpflanzung des Lichts in den gewöhnlichen einfach bre- 

 chenden Mitteln geschieht; das Licht des andern Bündels hingegen be- 

 wegt sich in diesen Krystallen nach verschiedenen Richtungen hin mit 

 veränderlicher Geschwindigkeit fort. Diese Art von doppelt brechenden 

 Krystallen besitzt nur eine einzige Richtung, längs welcher sich das in 

 ihnen fortschreitende Licht nicht in zwei Bündel spaltet und diese Richtung 

 fällt mit ihrer krystallographischen Axe zusammen ; man nennt sie aus 

 diesem Grunde optisch einaxige Krystalle. Alle übrigen Krystalle, welche 

 weder zum regulären Systeme noch zu einem von den beiden eben ge- 

 nannten gehören, besitzen zwei Richtungen, längs welcher keine doppelte 

 Brechung statt hat; diese Richtungen heissen hier wieder optische Axen, 



