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druck nicht mehr allgemein genug:, selbst wenn man den Grossen a, ^ 

 und V bei jedem andere Werthe beilegen wollte; denn immer würde er 

 an alle einzelnen Wellenziige die Bedingung stellen, dass zur Zeit o 

 die in der Distanzebene liegenden Theilchen in Bezug auf jeden dieser 

 Wellenziige sich in ihrer Gleichgewichtslage befänden, — eine Bedin- 

 gung, wodurch die gegenseitige Stellung der verschiedenen Wellenzüge 

 bezüglich zu einander, mehr als gestattet werden kann, beschränkt 

 würde. Diesen Uebelstand kann man jedoch dadurch umgehen, dass 

 man statt des bisherigen Ausdrucks den 



a sin. -^ (j^t — .\ -|- (5) 



nimmt und der Grösse S von einem Wellenzug zum andern verschiedene 

 Werthe beilegt und zwar die, wie sie die relative Stellung der ver- 

 schiedenen Wellenzüge zu einander verlangt; denn bei dieser Form nn- 

 sers Ausdrucks liefert er für t := o und x = o den Ausdruck a sin. In j 

 als Ausweichung eines schwingenden Theilchens in der Distanzebene 

 zur Zeit o, und man sieht sogleich ein, dass durch eine geeignete 

 Wahl der Grösse J zwischen o und / diese Aus\Aeichung jede von 

 denen werden kann, die überhaupt in diesem Wellenzuge zu finden 

 ist. Durch die Aufnahme der von einem Wellenzug zum andern sich 

 abändernden Grösse S in den für den Wellenzug gegebenen Ausdruck 

 kann man also jede relative Stellung verschiedener nach derselben Rich- 

 tung sich fortpflanzender Wellenzuge zu einander durch diesen Ausdruck 

 selber aussprechen lassen. Die Grösse ä lässt in jedem Wellenzuge 

 seinen Zustand an einer bestimmten Stelle und zu einer bestimmten Zeit 

 erkennen, was man dessen Phase nennt, und ihre Verschiedenheit von 

 einem Wellenzug zum andern lässt das specifische Ineinandergreifen die- 

 ser Wellenzüge erkennen, was man deren Phasemmlerschied zu nennen 

 pflegt. 



V. Die Natur einer linearen Diflerenzialgleichung, worauf die 



