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5Iechanik jode Wellenbewegung mit äusserst kleinen Ausweichungen 

 der bewegten Theilchen zurückführt, bringt es mit sich, dass da wo 

 sich die wirkliche Wellenbewegung in mehrere einfachere zerlegen 

 lässt, — und der Fourier'sche Satz gibt das Mittel an die Hand, jeg- 

 liche Wellenbewegung in lauter ebene Wellenbewegungen zu zerlegen — 

 die aus der gegebenen Wellenbewegung entspringende Ausweichung 

 eines jeden Theilchens von seiner Gleichgewichtslage zu jeder beliebi- 

 gen Zeit innner das, mittelst des Parallelepipeds der Kräfte zu erlialtcnde 

 .Millel derjenigen Ausweichungen ist, welche die einfachem Wellenbe- 

 wegungen, in die sich die gegebene auflösen lässt, demselben Theil-" 

 dien zu derselben Zeit jede für sich mittheilen würden. Diese Ver- 

 knüpfung unlerliegt den geringsten Schwierigkeiten, v\enn die einfachem 

 \Vcllcnbewegungen, in welche sich eine gegebene auHösen lässt, säiumt- 

 lich einerlei Schwingungsrichtung haben, weil dann die Mittelwirkung 

 einfach die Summe aller Seitenwirkungen wird. Unter dieser Voraus- 

 setzung werden wir jetzt den Eiiifluss zweier gleichzeitig auftretender 

 ebener Wellcnzügc auf den Zustand des durch sie in Bewegung ge- 

 setzten Mittels bestimmen, weil die Anwendung dieses besondern Falles 

 für unsere ferneren Betrachtungen genügt. Es seien demnach 



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die Ausweichungen, welche zwei ebene W'ellenzüge, deren Wellen einer- 

 lei Länge haben und sich in der gleichen Richtung mit einerlei Ge- 

 schwindigkeit fortbewegen, und die beide durch die geeignete Wahl 

 ihrer Phasen S^ und «y, auf dieselbe Distanzebene bezogen worden 

 sind, jeder für sich einem zur Zeit t in dem Abslande x von der ge- 

 meinschaftlichen Distanzebene schwingenden Theilchen mittheilen würde, 

 so wird, wenn die Schwingungsrichtung in diesen beiden Wellenzügen 

 die gleiche ist und beide gleichzeitig auftreten, die aus der vereinten 

 Einwirkung hervorgehende Ausweichung desselben schwingenden Theil- 

 chens zu der gleichen Zeit seyn: 



