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a, sin.2n(^* -t-(^,) +a, sin.27i(~ + (T,), 



in welchem Ausdruck t und x sich auf ein und dasselbe übrigens be- 

 liebige schwingende Theilchen beziehen. Sieht man in diesem Aus- 

 drucke die unter den Sinusen stehenden Winkel als Summen von 



?? (vt — x) und 2nS^ oder 271^2 an, so lässt sich derselbe in die Form 



(a, cos.2n(Jj -j-aj 008.271^^) sin. yiyt — x) 



-|-(aj sin. 2nS^ -\-&2 sin. 27r<5'2)cos. ^(vt — x) 



bringen und diese lässt sich auf die eines einzigen ebenen WeUenzuges 

 zurückführen, wenn man setzt: 



a, sin. 2nSi -j- a^ sin. 271^2 — ^ S'"- 2^<^ 

 und 



a, cos.27lä^ -^-a^ cos. 27i(5'2 =^acos. 27id, 



wodurch er übergeht in: 



a sin. 2n (j—y^ + ^ Y 



Die hierin eingehenden Grössen a und rf lassen sich aus den unmittel- 

 bar vorangegangenen Gleichungen wie folgt erhalten: 



t- o--j_ a, sin.2«g. +a, sin. 2?r^, 

 lg. ^nu — ^^ ^^j 2;,^, + aj COS. inS^ 



und 



a'^ r::a2 -f a| -f-2a,a2C0s. 27i(^x — ^ih 



wobei a* die Lichtstärke des aus den beiden gegebenen neu entstan- 

 denen Wellenzuges und S seine Phase hergibt. 



Ist a, =32, d. h. tragen ,die beiden gegebenen Wellenzüge 

 gleiche Lichtstärke in sich, so wird: 



n s sin. 2.-tÄ| + sin. ZtiS^ 



lang. 2nd _ c„3.2„ä, + cos. 2«dv 

 woraus folgt 



