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zeufft haben, die von der Gleichimi,^ (1) dargestellt werden, werden die 

 Stellen der zweiten Ebene an der Oberfläche des Kryslalls Wellen in 

 ihn hinein isebildet haben, die zwar ganz von derselben Art sind, aber 

 der Zeit 1-- entsprechen, also aus der Gleichung (2) erhallen wer- 

 den, wenn man in dieser 1-— an die Stelle von t setzt. Diese 

 letz(ern Wellcnfläqhen werden sonach dargestellt durch die Gleichung: 



Diese beiderlei durch die Gleichungen (I) und (3) dargestelllen VVel-- 

 lenfliichen, welche von Verschiedenen Stellen der Oberfläche des Kry- 

 stalls ausgehen, entsprechen einem und demselben Augenblicke, wel-' 

 cheii Werlh man anch der Grösse d beilegen mag; wählt man nun d 

 so , dass 1-— =10, d. h. drzf wird , so geht die Gleichung (3) 

 über in: i j 



welche aussagt, dass die von ihr dargestellte Wcllenfläche, welche alle 

 die Stellen in sich trägt, für welche d ^ v ist, nur einen einzigen 

 Punkt ausmacht in dem Augenblicke, wo durch die Gleichung (1) das 

 der Zeiteinheit entsprechende Rotationsellipsoid in Bezug auf alle die 

 Stelleu, wo d =: o ist, angezeigt wird. In dem Augenblicke also, wo 

 die zur ersten Ebene gehörigen Stellen der Krystalloberfläche Wellen- 

 flächen von der durch die Gleichung (I) gegebenen Grösse in den Kry- 

 stall hinein erzeugt haben , sind die von solchen Stellen der Krystall- 

 oberfläche ausgehenden Wellen, welche im Durchschnitt einer mit der 

 erstem parallel laufenden und von jener um v entfernten Ebene liegen 

 nur noch Punkte, die in' dem Falle eiiier Geraden angehören, wenn die 

 Oberfläche des Krystalls eine Ebene bildet und der auf sie fallende 

 Wellenzug ein ebener ist. Aus den vorstehenden Folgerungen nun geht 

 mit Berücksichtigung der in Zifl'er I. ausgesprochenen, der Wellentheorie 

 eigenthümlichen Vorstellungsweisen ohne weitere Schwierigkeit hervor, 



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