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dass das auf eine beliebige Stelle der Oberfläche eines einaxigen Kry- 

 stalls aulTallendc Licht im Krystalle einen ausserg-ewöhnlichen Strahl er- 

 zeugt, dessen Richtung und Geschwindiffkeit dadurch gefunden wird, 

 dass man das von der Gleichung (1) dargestellte Umdrehungsellipsoid 

 in solcher Weise beschreibt, wobei sein Mittelpunkt mit der Stelle zu- 

 sammenfällt, in welcher das Licht ankommt, und dessen Polaraxe mit 

 der optischen Axe des Krystalls parallel läuft, hierauf an dieses Ellip- 

 soid eine Berührungsebene legt, welche durch jene Gerade hindurch 

 geht, in welche die ebene Oberfläche des Krystalls von einer Ebene 

 geschnitten wird, die senkrecht auf der Richtung des einfallenden Lich- 

 tes steht und von der zur Gleichung ( I ) gehörigen Stelle um i; ent- 

 fernt ist; dam gibt nämlich der vom 3Iittelpunkt des EUipsoids nach 

 dem so eben bezeichneten Berührungspunkte gezogene Radiusvector 

 durch seine Lage die Richtung und durch seine Länge die Geschwin- 

 digkeit des aussergewöhnlichen Lichtstrahls zu erkennen. 



•jl!h Um diese Grössen durch Rechnung zu bestimmen, wollen wir durch 

 «■^'ß, Y die Winkel bezeichnen, welche die Richtung des einfallenden 

 Lichtes mit den Coordinatenaxen der x, y, z bildet, dann stellt i'I 



(4) X cos. « 4- y cos. ^ -f- z COS. j' =r 



den einfachsten Sätzen der analytischen Geometrie gemäss die Ebene 

 dar, welche senkrecht auf der Richtung des einfallenden Lichtes steht 

 und durch den Mittelpunkt des EUipsoids (1) geht; ferner stellt die 

 Gleichung ., , . . 



■i .1) Ijhi T)!!1J IHli:i )r.', .\ ''. ■ !■■ •■' ■■■ ' 



(5) ,-, ^^ x,cos.ce-\-YCos.p-jrzcos.Y~v 



die Ebene dar, welche mit der vorigen parallel läuft und den Absland 

 v von ihr hat. Bezeichnen in ähnlicher Art a, b, c die Winkel, welche 

 die Richtung der Normale zur vordem Gränzfläche des Krystalls mit dej| 



gleichen Coordinatena.\en bildet, so wird durch die Gleachung i,» 



,M0)il )i )/l^ii'ji«(l)«cos.a-|-ycos.b-j-zcos,c — iii/ nrjiliiimüriJn-j'Si'» 



