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und gibt, wenn man in sie für tj'^ und |^ iiire in fl) stehenden Werthe 

 einsetzt, nach mehrern Reductionen unter Beiziehung der Gleichung 

 (13. a) in voriger Ziffer: 



(2) Te^^m* — "^m^ sin*.i + ^(v"* -i''2)sin2.acos^.cosin''.i. 



Setzt man in diesen Gleichungen j;"r=t;', so geben sie die Coordinaten 

 des Punktes, wo der gewöhnliche Strahl seine Wellenfläche durchbricht, 

 welche wir durch |j„ ?]l, ;% bezeichnen werden, so dass man hat: 



ij?o^ + ^sin. wsin. i , ||,;:r:^ cos. to sin. i 

 und i't 'i?:iiti 



i:;2=:i;'Hl-^sin2.i). 



In der ersten Gleichung (1) sowohl als (3) ist von dem doppelten Vor- 

 zeichen das obere oder untere zu nehmen, je nachdem A3 und AY' auf 

 einerlei oder auf verschiedenen Seiten von der Hauptnormalebene liegen. 



Die in gegenwärtiger Ziffer gefundenen Gleichungen benützen wir 

 nnn, um die Differenz der Phasen zu bestimmen, welche der ausserge- 

 wöhnliche und der gewöhnliche Lichtstrahl nach ihrem Durchgange 

 durch einen einaxigen Krystall mit ebenen und parallelen Oberflächen 

 hindurch annehmen. Zu diesem Ende stelle MNPQ (Fig. 2) die An- 

 sicht von einer derartigen Kryslallplalte vor, auf welche der einem ebe- 

 nen Wellenzuge angehörige Lichtstrahl JA fällt, dessen Richtung in- 

 nerhalb der Platte die A3 ist, und dieser spalte sich im Innern der 

 Platte in den gewöhnlichen Strahl AO und in den ungewöhnlichen AE : 

 durch den Punkt E ziehe man die EA' parallel mit OA und die A'J' 

 parallel mit AJ, so werden, wenn JA und JA' Strahlen eines ebenen 

 Wellenzuges vorstellen, der aussergevvöhnliche Theil AE des erstem 

 und der gewöhnliche Theil A'E des andern bei E zusammentreffen und 

 von hier aus mit einander in einer der A3 parallelen Richtung fortlau- 



