8t 



In der Folge werden wir die Gleichung (5J zur Abkürzung stets 

 so schreiben: 

 (10. a) ©. -^ = C -|- D sin. 1 COS. o» 



-|- B siu^ . i siii'^. (o -|- A sin*, i cos^ . w 

 indem wir setzen: 



(10. b) 



r = C, i — -^ — sin.2ai=D, 



wobei es eine besondere Beachtung verdient, dass die Grössen C, D, B, 

 A blos von dem Verhällniss derer v, v, v" zu einander und keineswegs 

 von den absoluten Werthen dieser Geschwindigkeiten abhängig sind, wie 

 man sogleich gewahr wird, wenn man sich erinnert, dass man hat: 

 m^ =:v"^sin^.a-|-i;'2cos-.a. 



Es ist allerdings wahr, dass in den Gleichungen (5) bis (9) die 

 vierten und höhern Potenzen von sin. i vernachlässigt worden sind, wess- 

 halb diese nicht mehr volle Genauigkeit geben können; allein bedenkt 

 mau, dass bei den Versuchen mit solchen Platten kaum je ein Gesichts- 

 feld von 10 Graden vorhanden ist, dass also bei ihnen sin. i noch be- 

 deutend kleiner als 0, 1, so überzeugt man sich, dass sin*, i den Werth 

 0,0001 noch lange nicht erreicht und das Glied, worin sin*, i vorkommt, 

 keinen irgend wie in die Sinne lallenden Einfluss auf die aus unsern 

 Gleichungen hervorgehenden Erscheinungen ausüben kann, auf so lange 

 wenigstens, als nicht der Coefficient von sin*.i die von sin^.i und sin. 1 

 mehrfach übertrifft. 



Vin. Obgleich das durch Platten eines einaxigen Krystalls hindurch 

 gegangene gewöhnliche und aussergewöhnliche Licht, nachdem es wie- 

 der in die Luft getreten ist, in parallelen Richtungen fortläuft und im 

 Allgemeinen wenigstens, wie unsere Rechnung zeigt, einen Phasenun- 



