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ebene, welche vom Hauptschnitt in den Richtungen ADj und AD^ 

 durchschnitten werden, und sind AS, ARj und ARj bezüglich die auf 

 diesen Ebenen senkrechten Richtungen, wobei wir voraussetzen, dass 

 alle drei in den hohlen Winkel zwischen den beiden Polarisationsebenen 

 hinein laufen; stellt ferner asin.2n(^i^~') ,jje Schwingungsweise des 



auf die Platte vom vordem Polarisationsmittel gelangenden Lichts längs 

 der Richtung ARj vor, und <p^ den Winkel, welchen die Richtungen 

 AR ^ und AS mit einander machen und der kein anderer ist als der 

 Aussenwinkel der Ebenen APj und AH in unserer Figur, so isl 

 fl. a") a cos. 9P , sin. 27r '^-^ 



offenbar der Antheil des im Krystall sich bildenden gewöhnlichen Lichts, 

 und legt man durch ARj und AS eine Ebene, welche die Ebenen AP, 

 und AH in den Richtungen AP', und AH' schneidet, so ist 



(1. b) acos.y', sin. 27t ' "" 



der an der Vorderfläche der Krystallplatle hervortretende Antheil von 

 aussergewöhnlichem Lichte, wenn y', den Winkel bezeichnet, welchen 

 die Richtung AH' mit der AR, macht. Diese zwei Lichtantheile setzen 

 ihre Bewegung im Krystall mit ungleichen Geschwindigkeiten fort, wes- 

 halb die Phasen beider auseinander gehen, und es lässt sich dieser Pha- 

 senunterschied mittelst der in Ziffer VIT. gefundenen Gleichung (5) für 

 jegliche Tiefe erhalten, bis zu welcher das Licht in den Krystall ein- 

 gedrungen ist. Bezeichnet auch hier wieder den Phasenunterschied, 

 um den die Bewegungsweise im aussergewöhnlichen Lichte der im ge- 

 wöhnlichen an der hintern Fläche der Krystallplatle zuvor gekommen 

 ist, so kann man an dieser zweiten Fläche die Bewegungs weise des 

 gewöhnlichen Lichts, welche längs AS vor sich geht, durch 



(2. a) acos. y, sin. 2 71"^-^^ 



und die des aussergewöhnlichen Lichts, welches längs AH' schwingt, 

 durch 



