■"ifi"' a COS. y; sin. 2 ^ (^•'' P^ + 0) ''•'■" (2. 6) 



darstellen, weil man im erstem die Phase nach Belieben nehmen Itann, 

 da diess blos einer Fixirung der, beiden Lichtanlheilen gemeinschaflli- 

 chen Distanzebene gleich kommt. 



Der Winkel <p\ oder H'ARj lässt sich durch den y, ersetzen. 

 Weil nämlich die durch AR, und AS gelegte Ebene, welche die vor- 

 dere Polarisationsobene in der Richtung AP', und den Hauptschnitt der 

 Platte in der AH' schneidet, sowohl senkrecht auf der vordem Polari- 

 sationsebenc, als auch auf dem Hauptschnitt steht, somit auch senkrecht 

 auf dem Durchschnitt dieser zwei letzten Ebenen, so bilden die Rich- 

 tungen AH' und AP; den Neigungswinkel zwischen der vordem Po- 

 larisationsebene und dem Hauptschnitt; es ist also H'AP, =: 180" — 9^, 

 wenn man sich unter den Richtungen AH' und AP; die denkt, auf 

 welche man von AS und ARj aus über den Winkel SAR, weg zuerst 

 slösst. Bei der gleichen Annahme ist aber der Winkel H'AR, oder if\ 

 entweder 90° — y, oder 9, — 90" und man hat daher in jedem Falle 



cos.y; =.sm.(fi , (3. a) 



so dass man die Ausdrücke (2. a) und (2. bj auch so schreiben kann: 



acos.y,, sin.2n^^-=^ (3. b) 



[ängs AS schwingend, und , 



a sin. <p , sin. 2 n (^— p-^ + &\ i(3- ■ <^) 



längs AH' schwingend. 



Der längs der Richtung AS schwingende Antheil (3. bj gelangt 

 nach seinem Austritt aus der Platte an das hintere Polarisationsmittel, 

 dessen Polarisalionsebene AP^ ist, so wie AR^ die Normale zu letz- 

 terer Ebene, und wird hier wieder in zwei Antheile zerlegt, von denen 

 der eine seine Schwingungen längs ARj vollbringt und von dem Po- 



