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larisalionsmittel aus ins Auge gelangt; der andere hingegen vollbringt 

 seine Schwingungen längs der Polarisationsebene AP^ und geht im Po- 

 larisationsmiltel verloren. Der erstere wirksame Antheil nun hat die 

 Schwingungsweise 



(4. a) acos. 9>, COS. 9>2 sin. 2 71 — ^ — 



längs der Richtung AR2, wenn ^2 ^^^ Winkel SARj bezeichnet, wel- 

 cher Winkel kein anderer ist, als der Aussenwinkel der Ebenen AH 

 und APj in unserer Figur. Der in der Richtung AH' schwingende An- 

 theil (3. c) gelangt ebenfalls an das hintere Polarisationsmittel und 

 wird hier ebenfalls in zwei Antheile zerlegt, von denen der eine seine 

 Schwingungen längs ARj vollbringt und ins Auge kommt, der andere 

 längs AP, und hier untergeht. Der erste wirksame von diesen beiden 

 Antheilen hat die Schwingungsweise 



(.4. b ( a sin. y 1 cos. tp'. sin. 2 n f'^^~j^ -\- ®J 



längs der Richtung ARj, wenn ^\ den Winkel bezeichnet, den die 

 Richtung AH' mit der ARj bildet. 



Der Winkel H'AR, oder y^ lässt sich auf den ^^ zurückführen. 

 Da nämlich eine durch ARj und AS gelegte Ebene, welche die hintere 

 Polarisalionsebene und den Hauptschnitt in den Richtungen AP'^ und AH" 

 schneidet auf den beiden eben genannten Ebenen senkrecht steht, so- 

 mit auch senkrecht auf deren Durclischnittslinie, so liefern die Richtun- 

 gen AP', und AH" den Neigungswinkel zwischen der hintern Polarisa- 

 tionsebene und dem Hauptschnitt und es ist H" AP,, ^180" — ^p^j ^^^"" 

 man sich unter den Richtungen AH" und AP., die denkt, auf welche 

 man von AS und AR^ aus über den Winkel SAR2 weg zuerst stösst. 

 Bei der gleichen Annahme wird aber auch H"ARj entweder 90° — y 

 oder ^2 — 90", so dass in jedem Falle 

 (5. a) cos.H"AR2 ^sin.^fj 



