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COS. -4zz:sin. y, sin.yij cos. / + cos.y), cos.yj» 

 und gibt damit zu verstehen, dass A in der Gleichung (6. b) den Win- 

 keJ bedeutet, der in diesem Nebendreikant dem Hauptschnitt gegenüber 

 liegt, den Aussenwinkel nämlich der beiden Polarisationsebenea in un- 

 serer Figur. Man kann immer die Figur auch so einrichten, dass statt 

 eines der Winkel <f^ und ^2 sein Nebenwinkel und zugleich auch stall 

 y, dessen Nebenwinkel in ihr auftritt,, dann wird 



COS. ^^ sin. y, sin.gPj cos. /-|- cos. y, cos. y^,, 

 es geht also selbst mittelst dieser neuen Winkel die Gleichung (6. a) 

 doch noch in die (6. b) über. Hieraus folgt, dass man sich x i" der 

 Gleichung (6. b) immer als spitzen Winkel denken darf. Ucbrigcns will 

 ich hier bemerken, dass diese Darstellungsweise einige Härten hat und 

 nur deswegen gewählt worden ist, weil sie von den Optikern am öf- 

 testen gebraucht wurde. In der zweiten Hälfte dieser Abhandlung werde 

 ich eine andere miltheilen, die von derlei Uebclständen völlig frei ist. 



So einfach die zuletzt erhaltene Gleichung auch ist, so besitzen 

 doch die in ihr auftretenden Winkel y, , ^p, und y, einen zu geringen 

 Grad der Anschaulichkeit, als dass wir nicht wünschen müssen, sie 

 durch andere minder wechselnde zu ersetzen. Indem wir jetzt die zu 

 diesem Zwecke erforderlichen allgemeinen Formeln aufstellen , machen 

 wir an den Apparat, womit die in den Krystallplatlen entstehenden In- 

 terferenzerscheinungen beobachtet werden, mehr der grössern Bestimmt- 

 heit halber als aus Gründen der Einfachheit, die Anforderung, dass die 

 beiden Polarisationsebenen bei jeder Lage, die ihnen gegeben werden 

 mag, stets eine senkrechte Stellung zur Oberfläche der Kryslallplalte 

 behalten, eine Anforderung, die von dem solche Apparate anfertigenden 

 Künstler immer leicht eingehalten werden kann, weil sie damit überein- 

 kommt, dass die Polarisationsebenen in allen ihren Lagen der Axe des 

 Instruments stets parallel bleiben, was der Fall ist, wenn sie um diese 



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