schnitt XAZ macht ; stellt daher /it die diesem Winkel gegenüberliegende 

 Cathedenseite YAZ vor und v die demselben Dreiecke angehörige Hy- 

 potenusenseite, so liefert die sphärische Trigonometrie auf der Stelle,:; 

 (7. e) tang. ^ zr cos. a lang. i/' und cot. vrr tang.acos.V- ''>'• 



Fasst man jetzt das aus den Richtungen AO', AH' und AZ gebil- 

 dete sphärische Dreieck in's Auge, in welchem die Ebene H'AO' senk- 

 recht auf der O'AZ steht und mit der H'AZ den Winkel ?), einschliesst, 

 während die O'AZ mit der H'AZ den Winkel macht, den wir so eben 

 durch 1/'' bezeichnet haben, so ist den Regeln der sphärischen Trigo- 

 nometrie gemäss, weil O'AZ ==:0'AY"-|- YAZ, also den eingeführten Be- 

 zeichnungen zur Folge O'AZ =01, -|-i"ist, cos. 9)1 =^cos. (wi -|-^)sin.i^', 

 und eine dieser ganz älniliche Gleichung liefern auch die Richtungen 

 AO", AH' und AZ , so dass man hat, wenn man für 10^ der Glei- 

 chung (7. a) gemäss Wj-}-180° — A setzt: , 

 (7. f) cos.q)^=zcos.ia}^-{- fi) sin. ^f>' und 



cos. 92 z::: — COS. C«»! -\- jii -{- A) sin. tf'' . i,. 



Dieselben sphärischen Dreiecke liefern aber auch noch ausserdem, weil 

 «, und €_, die Hypotenusenseiten in ihnen sind: 



(7. g) cot. «1 = cot. (CO, -(-^) cos. v' und 



''<■>■"''' col.s, — — cot. {(o ^ -\- jii — . 4) COS. xf>'. 



Die Gleichungen (7. a bis g) setzen in den Stand, alle einzelnen zur 

 vollständigen Nutzbarmachung der Intensitätsgleichung (6. c) etwa nö- 

 thigen Nebenumstände kennen zu lernen und wir werden sie jetzt zur 

 Beantwortung der nachstehenden, lür alle Interferenzerscheinungen in 

 Krystallplatten hochwichtigen Frage benutzen : yVelche Stellung muss der 

 Hauplnormalebene im Polarisalionsapparale gegeben werden, wenn der iit 

 Betrnchlung genommene Lichlstrahl hei einer gegebenen Lage der beiden 

 Polarisatiomebenen zu einander mit der grp^ßten oder kleinsten Heltigkeit 

 iii'.i Auge gelangen .soll. ..jj ,it, ,, 



