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Sehen wir die Lage der Hanplnormalebene zur Polarisalionsebene 

 als von der Grösse w^ abhängig an, so müssen wir in, Folge der, 

 Gleichung (7. a), weil wir hier A als conslant vorausgeselzt haben, 

 w^ als Function von w^ ansehen; dann aber folgt aus den Gleichun- 

 gen (7. f und g), dass auch </■, und y_, , so wie «, und «, gegebene 

 Functionen von w^ sind, und der Gleichung (7. b) gemäss selbst x- 

 Bekanntlich ist aber die Bedingung des Maximum- oder Minimumwer- 

 thes eines Ausdrucks die, dass dessen nach der unabhängig veränder- 

 lichen Grösse, hier a>,, genommene Ableitung null seüi muss, also tritt 

 in Bezug auf die in (6. b) enthaltene Lichtstärke die nachstehende Be- 

 dingung ein : 



o^{_2cos.2<PlS'm.2(p^d(p^ 4-2cos.29P2 sm.2<fid^2)^0SX (^) 



— sin.2yiSin.29'2Sin.;ird;if, 



•'r^n 'iiiiDMl biiii 



aus welcher Gleichung diejenigen Werthe von w^ herzuholen sind, 

 wofür das A^ der Gleichung (6. c) einen grössten oder kleinsten Werlh 

 annimmt. 



lun xb\ 

 IX. Von hier ab finden wir uns genöthiget, den Näherungsweg zu 

 betreten, wie diess schon bei Aufstellung der Gleichung (5) in Ziffer 

 VII. geschehen ist, wo alle diejenigen Glieder ausser Acht gelassen 

 worden sind, welche sin.i in der vierten oder einer noch höhern Po- 

 tenz in sich enthalten. Obgleich die Bestimmung der Lichtstärke bei 

 weitem nicht den gleichen Grad der Genauigkeit verlangt, so werden 

 wir doch anfänglich blos die Glieder der dritten oder einer hohem Di- 

 mension vernachlässigen und erst später zu geringern Annäherungen 

 übergehen. In dieser Weise erhallen wir aus der Gleichung (7. c): 



sin.a>sin.i cos. a . ■ t ■ j 



sin.i/'z^ — ihTä" -h gj^r^cos.a>sin.wsin''.i und 



cos.v — 1 — T — ^ , 



hierauf aus der (7. d): 



