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HMHboi pflegt man, um der Platte verschiedene Stellungen zur Axe 

 des Polarisationsinstrumcnles geben zu können, eine solche Einrichtung 

 zu treffen, dass sich dieselbe um eine senkrecht auf ihrer Hauptnormal- 

 ebcne siehende Gerade, welche senkrecht gegen die Axc des Polarisa- 

 tionsinstruments gestellt ist, drehen lässt. In diesem Falle bleibt die 

 Normale zur Platte und zugleich auch die optische Axe mit der Axe 

 des Instruments stets in der gleichen Ebene liegen, so dass die Einfalls- 

 ebenen aller mit der Axc des Instruments parallelen Strahlen mit der 

 Hauptnormalebene der Platte den Winkel o° oder 180" machen, also 

 in jedem Falle sin^.fi^o und cos^.Y--\, so wie auch sin. 2>'r:ro wird. 

 Bei dieser besondern Anordnung des Apparates erhält man folglich aus 

 der Gleichung (5) der Ziller VII. 



,|lM. 11'! 



(2. aj G,:.:T[l_^±^^^sin.2asial^^+isin./^ß_S)] 

 und die eben erhaltene Gleichung (1) wird: 



(2. b) d&^Tl+f-^^sia.2si.cos4m-i^li.sin.2ßQf^-~^)]. 



Diese Ausdrücke werden in besondern Platten noch viel einfacher. 



Stehen z. B. die Oberflächen der Platte senkrecht zur optischen Axe, 



wo dann sin.2a^zo und m^f' wird, so nehmen die beiden vorste- 

 henden Gleichungen die Form an: 



(3. a) Q^T.Umi,ß,(^^^l^^ 



und 



(3. b) S8-- T. .] ^ßsin. 2li ß - ^.), 



oder laufen die Oberflächen der Platte mit der optischen Axe parallel, 

 in welchem Falle wieder sin.2a^ro, dagegen m = t>" wird, so gehen 

 jene Gleichungen über in: 



C4. a) 0:=T.4sin^./>'ß-^) 



und 



. : -iij/. .1 .1)3 



