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weil das Gros der Erscheinungen ihn schlechterdings verlangt, einge- 

 halten und bis an's Ende verfolgt. Im Allgemeinen kann man bei Er- 

 scheinungen dieser Art schon die kleine Grösse ^, welche von der ersten 

 Ordnung in Bezug auf sin.i ist, wie die dortige Gleichung (3. a) aus- 

 sagt, vernachlässigen, so lange wenigstens, als a nicht der Null nahe 

 kommt, wo dann die Gleichung (1) übergeht in: 



(2. a) A* z:za^[cos-.J — sin.2WjSin.2(Wj — A) s'm'^ .nt]] 



oder 



(2. b) A2z:ia2[cos-._4— 4(cos.2.^— cos.(4a>, — 2^))sin2.7ii;]. 



Auf dem gleichen Grade der Genauigkeit findet man diejenigen VVerthe 

 von (o, welche die Helligkeit A^ zu einer grössten oder kleinsten 

 machen, mittelst der schon in Ziffer IX. unter (5. e) angegebenen 

 Gleichung : 



(2. c) ar, =|Jr4-'|a7r, 



wobei a ein Repräsentant für jede ganze Zahl ist, und es ist unschwer 

 einzusehen, dass diejenigen Werthe von w,, wobei a null oder eine 

 gerade Zahl ist, grösste Helligkeiten liefern, jene hingegen, die zu 

 einer ungeraden Zahl a gehören, kleinste; denn in jenem Falle wird, 

 cos. (4cOi — 2A)^-\-i, in diesem aber wird cos.C4a>^ — 2^}^= — 1. 

 Die Helligkeitscurven erseheinen demnach in ihrem grössten Glänze, 

 wenn die Krystallplalte im Apparate so liegt, dass ihre Hauptnormal- 

 ebene mitten zwischen die beiden Polarisationsebenen nach der einen 

 oder andern Seite hin fällt, oder um einen rechten Winkel davon ab- 

 weicht; sie treten aber in ihrem geringsten Glänze auf, jedesmal wenn 

 die Hauptnormaiebene der Platte eine mittlere Stellung zwischen den so 

 eben angezeigten Richtungen des grössten Glanzes einnimmt, und es 

 lässt sich leicht aus der Gleichung (1) entnehmen, dass beim allmäligen 

 Uebergang der Hauptnormaiebene aus einer der Richtungen des grössten 

 Glanzes in die ihr nächst liegende des geringsten Glanzes eine successive 

 und stets gleichartige Abänderung der einen Erscheinung bis in die an- 



