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angesehen werden muss, so rerlieii es eben dieses Umstandes halber /janz 

 und yar die Fahigkeil, Inlerlerenzliijuren zu erzeugen. 



Lassen wir die vordere Polarisationsebene und die Kryslalipialle 

 iHiverändcrt in ihrer Slellung liegen, drelien aber die liintere Pularisa- 

 lionsebenc, bis sie ilire Lage um einen reciiten Winliel abgeändert hat, 

 so ändert dicss in der Grösse tOj nichts, die Grösse A dagegen erlei- 

 det dadurch eine Veränderung von +90°; setzt man aber ^ + 90° an 

 die Stelle von A in die Gleichung (2. a) der vorigen Ziffer, so wird 

 sie, weil cos. (.:i+9ü'')=:+ sin.^ und sin.2 (w, — (.4^:900))=I — 

 sin. 2 (o>, — A") ist: 



A- =:a^ [sin2.^-|-siii-2wjSin. 2(co, — A)s\\\'^.rin\ (1. b") 



also genau die gleiche, wie die in (1. a) erhaltene; es werden daher 

 hier wie dort gleiciiliegcnde Punkte mit jenen, welche die in (2. a) der 

 vorigen Ziffer enthaltene Erscheinung hergeben, complementäre Helligr- 

 keiten besitzen müssen. Hieraus folgt ganz allgemein, dass zwei In- 

 terferenzbilder, von denen das eine bei einer beliebigen Lage der Platte 

 und der beiden Folarisalionsebenen zu einander, das andere bei der glei- 

 chen Lage der Platte und der vordem Polarisationsebene , aber einer 

 um 90° abgeänderten, der hintern Polarisationsebene erhalten wird, com- 

 plementäre Helligkeiten besitzen, wie schon aus den Gleichungen (4. a) 

 und (4- b) in einem besondern Falle abgeleitet worden ist. 



Denken wir uns endlich in der Gleichung (2. b) der vorigen Ziffer 

 den Winkel A stets von derselben Grösse bleibend, für co, aber in die- 

 selbe A — CO, gesetzt, so bleibt sie, weil 



cos.[4M— (0,) — 2^] = cos.(— 4w, -|-2v4)— cos.(4w, —2A) 



ist, nach dieser Substitution doch noch völlig dieselbe, und diess be- 

 weist, dass die Interferenzerscheinuny, wie sie bei einer beliebigen Lage 

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