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mit if'i und v\ ^P''^ *'^*"" stumpf wird. In dem besondern Falle, wo 

 eine von den beiden Richtungen mit der Normale zur Projeclionsebene 

 znsammenftilK, Mird derjenige von den Winkeln y, und y,, welcher zu 

 dieser Kichlung gehört, null, während ^ in den zur andern Richtung 

 geiiorigen übergeht, und es ninunt dann in Folge dessen cos.;^ die 

 Form g an. 



Die Gleichung (2. g) in Verbindung mit denen (2. d) führt so- 

 gleich noch zu den zwei andern hin : 



cos. (//"j =: sin. ^2 cos. / und cos. t/'", =;sin.y, cos./, (2. h) 



und es ist x zugleich der Winkel, den die Projeclionen der beiden Rich- 

 lungen mit einander machen, wovon man sich auch unmillelbar durch 

 die Gleichungen (1. d) und (2. b) Ueberzeugung verschaflen kann. 



XXVI. Die vorstehenden Relationen, zu welchen zwei Richtungen 

 in Verbindung mit einer Ebene Anlass geben, sind mehr als hinreichend, 

 um zu der in Ziffer VIII. der ersten Hälfte dieser Abhandlung aufge- 

 fundenen Intensitäts-Glcichung (6. b) auf folgende sehr einfache Weise 

 zu gelangen : Sieht man die Schwingungsrichlung des vom vordem Po- 

 larisalionsmittel herkommenden Lichtes als erste Richtung an , und als 

 zweite die Schwingungsrichlung des vom hintern Polarisaliunsmiltcl her- 

 kommenden Lichtes, und bei einem beslimmlen auf die Kryslallplatte 

 einfallenden Lichtstrahl dessen Hauptschnitt als Projeclionsebene, so sind 

 auf diese zwei Schwingungsrichlungen und jeglichen Hauptschnilt alle 

 vorstehenden Gleichungen sofort in Anwendung zu bringen. Da nun 

 das zur Platte gelangende polarisirte Licht, dessen Schwingungen längs 

 der ersten Richtung vor sich gehen, sich bei seinem Durchgange durch 

 die Platte zerlegen muss in einen Anthcil, dessen Schwingungen längs 

 der Normale zum Hauptschnitt geschehen, und in einen zweiten An- 

 theil, dessen Schwingungen längs des Hauptschnittes selbst, also längs 



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