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der Projeclion der ersten Richtung auf ihn geschehen, weil alle drei 

 Schwingungsrichtungen dem Zerlegungsgesetze gemäss in einer und der- 

 selben Ebene liegen müssen, so bildet die Schwingungsrichtung des vom 

 vordem Polarisationsmittel herkommenden Lichtes, wenn wir die vorhin 

 eingeführten Bezeichnungen beibehalten, mit den Schwingungsrichtungen 

 der zwei Antheile, in welche sich dasselbe bei seinem Durchgang durch 

 die Platte zerlegt, die Winkel ^j ""^1 ^i- '^^ daher die Schwingungs- 

 form des zur Platte gelangenden Lichtes 3J sin. 27r '-p^ , so wird die 

 Sciiwingungsform des längs der Normale zum Hauptschnitt schwingen- 

 den Antheils: 



3t COS. y, sin. 'i^'-—/- 



und die des längs der Projection der ersten Richtung auf den Haupl- 

 schnitt schwingenden Antheils, nachdem beide durch die Platte hindurch 

 gedrungen sind und dadurch den Raum-Phasenunterschied & erlangt haben: 



rvt — X 



91 cos. i/', sin. 2n f^;— -|- ©Y 



Bei der angenommenen Bezeichnungsweisc macht die Normale zum 

 Hauptschnitt mit der Schwingungsrichtung des vom hintern Polarisations- 

 mittel herkommenden Lichtes, als zweite Richtung gedaciil, den Win- 

 kel <P2 , und die Projection der ersten Richtung auf den Hauptschnitt 

 macht mit dieser zweiten Richtung den Winkel V',- Da "un die zwei 

 vorstehenden Lichtantheile sich am hintern Polarisationsmittel neuerdings 

 zerlegen müssen und von den so entstehenden Seitenbewegungen blos 

 diejenigen übrig bleiben, welche längs dieser zweiten Richtung erfol- 

 gen , so sind die vom hintern Polarisationsmittel ins Auge geschickten 

 Lichtportionen : 



l 2(cos. y, COS. ^2 sin.27T— P"^ und 



( «Icos. i/'i COS. 1// , sin. 2n^^— ^ r © )> 



