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X.WIII. Was min zuvörderst die Bestiminunfr des Phasenunler- 

 schii'ds bflrilK, den das durth zwei übereinander ffelegle Platlen von 

 der geforderten Beseiiaffenheit hindurch gegangene gewöhnliche und 

 aussergewöhnliehc Licht annimmt, so geht diese niiltelst der oben in 

 Zid'er AIF. aul'genindenen Gleichungen (10. a und b), niimlich der fol- 

 genden, in welcher den in Zeit ausgedrückten Phasenunterschied bedeutet: 



0j =C -j-Dsin.icos. w-J-Bsin^.isin'^. to-j- Asin-.icos-.o) (1. a) 



und 



- — 4 = C , |^'-^sin.2a = D, | 



ganz leicht von Statten. Das vom vordem Polarisationsmittel herkom- 

 mende Licht, welches der ihm zugewandten Platte begegnet, durchdringt 

 diese gerade so, als ob sie allein vorhanden wäre, und spaltet sich 

 während seines Durchgangs durch die Platte in zwei Hallten , welche 

 unter sich einen Phasenunterschied annehmen , der bei dem Austritt 

 des gewöhnlichen und ausscrgewöhnlichen Lichts aus dieser Platte eine 

 Grösse erlangt, \\clchc durch die Gleichung (1. a) bestinuiit wird, nach- 

 dem deren Coeflicienten mittelst der Gleichungen (Lb) der Natur dieser 

 Platte gemäss gefunden worden sind. Die gewöhnliche sowohl wie die 

 unscwöhiilichc Hälfte des aus einem Strahle herstammenden Lichtes ge- 

 langen von da zu der dem Lichte abgewandten Platte und erreichen 

 diese mit demselben Phasenunterschiede, womit sie die vorige verlassen 

 haben, wenn beide Platten die in Ziffer XXVIL ausbedungenen Eigen- 

 schaften besitzen. Von jeder dieser Hälfte einzeln gcnummen gilt aber, 

 während sie durch die zweite Platte gehen, wieder alles das, was so 

 eben von ihrer Vereinigung, bevor diese die erste Platte durclizog, 

 ausgesagt worden ist; jede für sich spaltet sich, während ihres Durch- 

 gangs durch die zweite Platte im Allgemeinen in zwei Theile, den ge- 

 wöhnlichen und den aussergewölinlichen in Bezug auf die zweite Platte, 



