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die beide mit einem Zeit-Phasenunlerschied 0* aus der zweiten Plalle her- 

 vortreten, welcher durch eine der (1. a) analoge Gleichung nämlich: 



(1. c) &'y.^=C' -\-J)' sin. i COS. w' -)-B' sin^. i sin^. w' -\- A' sin^. i. cos-, to' 



gefunden wird, worin die Buchslaben 0, T und (o so wie die A, B, C, D 

 einen Accent erhalten haben, um damit anzudeuten, dass diese Grössen 

 je nach der Beschaffenheit und Lage der zM'eiten Platte hier andere 

 Werthe als in der Gleichung (1. a) haben können, während die Buch- 

 slaben V und i die gleichen Werthe hier wie dort behalten, wenn das 

 gleiche einfache Licht zu beiden Platten gelangt und die Oberflächen 

 dieser unter sich parallel sind, was eine Folge der in Ziffer XXVn. ge- 

 gebenen Erörterungen ist. Nimmt man die Summe sowohl als die Diffe- 

 renz der Gleichungen (1- a) und (I. c), so findet man die folgenden 

 zwei Gleichungen : 



■ «^ (? + ?) — C + C + sin. i (D cos. w + D' cos. w') 



\-|-sin-.i(Bsin2.((j-(-B'sin-.w') + sin^.iCAcos-.to-l-A'cos^.cü') 

 (2. a) / und 



1 V T— — =^) n: C — C -(- sin. i (D co^s. lo — D' cos. w') 



+ sin^.i(Bsin-.«> — B'sin-.a)')-|-sin^.i(Acos-.w — A'cos*.«»'). 



Sind die beiden Platten aus einem und demselben Krystall ge- 

 schnitten und haben ihre Oberdächen einerlei Neigung zur optischen 

 Axe, so wird A'=zA, B':^B, C rz C und D'=:=D, wodurch die Glei- 

 chungen (2. a) übergehen in : 



( t* (t + f^) = 2C + D sin. i (cos. w + cos. w'} 



I 4-Bsin*.i(sin-.w-|-sin^etf')-(- Asin*.i(cos*-cü-|-cos2,a»') 

 (2. b) ( und 



Y — y; I := D sin. 1 (cos. w — cos. «oj 

 4- B sin^. i (sin^. w — sin^. w') -{- A sin^. i (cos*, co — cos^. to'), 



