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und diese Gleichungen verwandeln sich, im Falle beide PlaKen gleich 

 dick sind, wo dann T' =r T ist, in : 



V j = 2C -|- D sin. i (cos. w -f- cos. w) 

 -\- Bsin^.i(sin*. t«-(-sin^.o>') -|- Asin*.i(cos*. w-|- cos^.w') 



und . (2. c) 



V ~ — r= D sin. i (cos. to — cos. co') \ 

 4-Bsin-.i (sin 2. CO — sin ^.to') -f- Asin^.i(cos*. co — cos'^.co'). i 



Die Gleichungen (2. b) oder (2. c) finden nur dann ihre Anwen- 

 dung, wenn die beiden Platten aus einerlei Krystall und unter gleicher 

 Schiefe zu seiner optischen Axe geschnitten worden sind, während die 

 Gleichungen (2. a) Giltigkeit behalten, wenn auch jede Platte aus einem 

 andern einaxigen Krystall und in verschiedener Weise genommen wor- 

 den ist. 



Fügt man zu dem in dieser ZilTer Gesagten noch die Bemerkung 

 hinzu, dass die beiden Hälften, in welche das auf die vordere Platte 

 fallende Licht, während es diese Platte durchzieht, zerlegt wird und die 

 durch I. und II. bezeichnet werden sollen, einen Phasenunterschied an- 

 nehmen, der nach ihrem völligen Durchgang 4urch die Platte die 

 Grösse erreicht, um welche die Schwingungsform des aussergewöhn- 

 lichen Lichtes von der des gewöhnlichen abweicht, und dass jede dieser 

 Hälften bei ihrem Durchgang durch die zweite Platte sich wieder auf 

 dieselbe Weise in zwei Theile spaltet, von denen der aussergewöhnliche 

 dem gewöhnlichen mehr und mehr voraneill, welcher Phasenunterschied 

 nach dem Durchgange des Lichts durch die ganze zweite Platte hin- 

 durch die Grösse &' erreicht, so überzeugt man sich, dass der ausser-, 

 gewöhnliche Theil von der Hälfte I. vor deren gewöhnlichen den Zeit-Pha- 

 senvorsprung & hat, und dass der gewöhnliche Theil der Hälfte II. vor 

 dem der Hälfte 1. den Vorsprung 0, so wie der gewöhnliche Theil der 



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