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(2. b) 2lcos.y,cüs.gsin.27i(^ip-f 0'), 



welcher längs der Projection der Normale des ersten Hauptschnitts auf 

 den zweiten schwingt, wenn dieselbe an die Hinterlläche der zweiten 

 Platte gekommen ist, und dort den Phasenunterschied & im Vergleiche 

 zu der Portion (2. a) angenommen hat, und es findet auch hier wieder 

 zwischen den zwei Winkeln F und g der Gleichung (1. e) in Ziffer 

 XXV. gemäss die nachstehende Relation statt: 



(2. c) cos. g = sin. F. 



Eben so findet man die zwei Lichtportionen, in welche sich der An- 

 theil (1. b) zerlegt, während er durch die zweite Platte geht, wenn F, den 

 Winkel vorstellt, den die Projection der Schwingungsrichtung des zur 

 ersten Platte gelangenden Lichtes auf den ersten Hauptschnitt mit der 

 Normale zum zweiten Hauptschnitt macht, und Si den, welchen diese 

 Projection mit ihrer eigenen wiederholten Projection auf den zweiten 

 Hauptschnitt macht; dann ist nämlich die aus dem Antheil (1. b) her- 

 vorgehende Portion, welche längs der Normale zum Hauptschnitt der 

 zweiten Platte schwingt: 



(3. a) «cos. i/',cos.FiSin.2:^(^^ + 0) 



und die, welche längs der so eben angezeigten Projection der Projection 

 auf den Hauptschnitt der zweiten Platte schwingt: 



(3. b) atcos.i/', cos.g,sin.27T(^ + 0-t-0'), 



wenn man sich diese bis zur hintern Seite der zweiten Platte vorge- 

 drungen vorstellt, wo sie dann den Phasenvorsprung 0' im Vergleiche 

 zu der Portion (3. a) angenommen hat, und es findet zwischen den 

 Winkeln F^ und Si wiederum die Relation 

 (3. c) cos. gl :=sin.F, 



statt. Die vier Lichtportionen (2. a), (2. b), (3. a) und (3. b) gelangen 



