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an das hinlere Polarisationsmillel und finden hier Veranlassung zu einer 

 nochmaligen Zerlegung, aus welcher blos die längs der vom hintern 

 Pülarisationsmittcl geforderten Richtung schwingenden Antheile zum Auge 

 gelangen, während die andern für unsere Wahrnehmung ganz verloren 

 gehen, und deswegen von uns nicht weiter betrachtet zu werden brauchen. 

 Nennen wir tp^ den Winkel, welchen die Normale zum Hauptschnitl der 

 zweiten Platte mit der vom hintern Polarisalionsmittel geforderten Rich- 

 tung macht, und eben so ^' und 5 , die, welche die Projectionen der 

 Normale des ersten Hauptschnitts und der mehrerwähnlen Projection, 

 beide auf den zweiten Hauptschnitt, mit der von dem hintern Polarisa- 

 tionsmittel geforderten Richtung machen, so erhalten wir die vier sämmt- 

 lich längs der vom hintern Polarisationsmittel geforderten Richtung schwin- 

 genden Lichtanlheile, welche insgesammt ins Auge gelangen, dem Pa- 

 rallelogramme der Kräfte folgend, auf nachstehende Weise: Der erste 

 dieser 4 Antheile, welchen man aus dem (2. a) durch Multiplication mit 

 cos. y^ erhält, welcher Winkel der ist, den die Schwingungsrichtung 

 dieses Antheils mit der vom hintern Polarisationsmittel geforderten macht, 

 wird : 



3Icos. yj COS. Fcos. yij sin. 271— p^ ; (4. a) 



der zweite dieser 4 Antheile, welchen man aus dem (2. b) durch Multi- 

 plication mit COS. y erhält, welcher Winkel der ist, den die Schwiii- 

 gungsrichtung dieses Antheils mit der vom hintern Polarisalionsmittel 

 geforderten ist, wird: 



3t 



cos.yij cos. Scos. g'sin. 2.Tr^^^y^4-®l; (^- ^^ 



der dritte dieser 4 Antheile, welchen man aus dem (3. a) wiederum 

 durch Multiplication mit cos.^pj erhält, wird in der gleichen Weise: 



Slcos.V', cos. F, cos. 9Pj sin. 27ir^ip^-f-©^; (4. c) 



