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(2. a) 



3t COS. tp , COS. F COS. ^ j sin. 2n "^^-j^, 



91 COS. y, sin. F sin. ^2 cos./'j sin. Sti (— p^ -|- ®'V 



9t sin. y , sin. F COS. 5P2 COS. /' , sin. 2/1 (^^^7^ + @) , 



1 9t sin. 9)1 sin. F, sin. 9)3 cos. ;!f j sin. 2?! (^^— 4- + ©'V 

 welche eine für unsere Zweciie bequemere Form besitzen. 



Man liann die letzte dieser 4 Lichtportionen der ersten analoger 

 werden lassen, dadurch dass man den Winkel, den die Projection der 

 vordem Schwingungsrichtung auf den Hauptschnitt der ersten Platte mit 

 der Projection der hintern Schwingungsrichtung auf den zweiten Haupt- 

 schnitt macht, einführt und durch G bezeichnet; dann ist nämlich: 



(2. b) cos. G=:sin. F, cos.;if2 , 



wie sogleich aus den Gleichungen (2. h) der Ziffer XXV. hervorgeht, 

 wenn man die Projection der \ordern Schwingungsrichtung auf den 

 Hauptschnitt der ersten Platte und die hintere Schwingungsrichtung als 

 die zwei Richtungen, welche in Verbindung mit dem Hauptschnitt der 

 zweiten Platte als Projectionsebene betrachtet werden, in's Auge fasst. 

 Durch die Gleichung (2. b) nun gehen die vier Lichtportionen (2. a) 

 über in: 



(2. c) 



9t cos. y j cos. F COS. 9>2 sin. 2n - 

 9t COS. (Pi sin. F sin. y, cos. x\ sin. Qn ('^— -)- ©'J , 

 9t sin. ^i sin. F cos. y^ cos. /' i sin. 2n Q^ + ©}, 

 9t sin. g>t cos. G sin. 9^ sin. 2n ("^ + ® + ®') *) 



*) In allen Gleichungen der gegenwärtigen Ziffer stellen und 0' die 

 Raum-Phasenunterschiede vor. welche sich aus den Zeit- Phasenunter- 

 schieden durch Multiplication mit y ergeben. 



