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Die Gleichung (3. f) nimmt in besondern Fällen einfachere Ge- 

 stalten an. So giebt sie, wenn to z=.<o ist, cos. Fiirl, wie wir so eben 

 schon in ganz allgemeiner Weise gefunden haben. Ist to'zz 180" -j-w, 

 wo dann cos. to'rr — cos. w wird, so liefert sie 



(4. a) COS. Fzi: — l-(-2^,^cos2.asin-.a). 



Ist endlich w' ^ 90° -|-' "'; ^^'O dann cos. w' rz — sin. tu wird, so 

 giebt sie 



cos. F ^ — yf'i. ^^cos.a cos. (w -1- 45°) -|- ^j^sin.w cos. w [1 -f- cos^. a) , 



welche letztere Gleichung, wenn man <a-\-^5^:iz£i, setzt, wird 



(4.b) cos.Frr— ■V^2'y^4'^os-^c''s.i2— |^|^cos.2i2(l + cos2.a.) 



XXXn. Wir kehren nun zu den in Ziffer XXX. aufgestellten Aus- 

 drücken (2. c) zurück, um deren Inhalt näher kennen zu lernen. Zum 

 Zwecke der klaren Auffassung dieser Ausdrücke rufen wir dem Leser 

 in's Gedächtniss zurück, dass sich dieselben auf zwei übereinander ge- 

 legte einaxige Krystallplatten mit parallelen Oberflächen beziehen, auf 

 welche polarisirtes Licht auffällt, das von einer zu diesem Behufe an- 

 gebrachten Vorrichtung, die von uns das vordere Polarisationsmittel ge- 

 nannt worden ist, herkommt, und nachdem es durch die beiden über- 

 einander liegenden Platten hindurch gegangen ist, neuerdings, bevor es 

 zum Auge gelangt, eine bestimmte Schwingungsrichtung mittelst einer 

 desshalb hinter den Platten angebrachten Vorrichtung, die von uns das 

 hintere Polarisationsmittel genannt worden ist, anzunehmen gezwungen 

 wird. Die Schwingungsrichtung des von dem vordem Polarisationsmittel 

 herkommenden Lichtes wird von uns als vordere, so wie die des von 

 dem hintern Polarisationsmittel abgehenden Lichtes als hintere bezeichnet. 

 Diejenige von den beiden Platten, auf welche das von dem vordem 

 Polarisationsmittel herkommende Licht zuerst auffällt, heisst die erste und 



