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und diese vorsiehende Gleichung lässt sich sogleich in die andere Ge- 

 stalt überführen : 



1)1 -(«,?t3+9t,JMJ4sin^^/? 



, 912+9(391^1 4 sin2. 4 /i' 

 (20i -(9t,9l3+9t,9lJ4sin24/? — ai,9t4.4sin2.|(// + /i) 



— 21^913. 4sin-'.^a^'-/i). 



XXXIV. Um nun diese letzte Gleichung, in welcher A^ die Licht- 

 stärke des aus den vier Lichtantheilen (2. c.) der Ziffer XXX. zusam- 

 mengesetzten einen Wellenzuges vorstellt, auf eine zur Bcurlheihing der 

 Gesammterschcinung geeignetere Form zu bringen, machen wir hier 

 wieder Gebrauch von den vorhin (Zilier XX\'.) milgetlieiKcn Formeln, 

 indem wir die Winkel, welche die verschiedenen Richtungen mit den 

 Coordinalenaxen der x, y, z eines rechtwinkligen Coordinatensyslems 

 machen, auf folgende Weise bezeichnen: 



durch aj , b, , Cj die der vordem Schwingungsrichtung, 

 „ aj , bj , c, „ „ hinlern 



„ a' , b' , c' die der Normale zum ersten Hauptschnitt, 

 „ a" , b" , c" „ „ „ „ zweiten 



» K, , j?, , }', die der senkrechten Projection Aon der vordem 



Schwingungsrichtung auf den ersten Hauptschnitt, 

 t, «2 ) Ih > Vi ^'^ ^^^ senkrechten Projection von der hintern 

 Schwingungsrichtung auf den zweiten Hauplschnilt. 



Diesen Bezeichnungen zur Folge geben die oben (Ziffer XXV.) auf- 

 gestellten Gleichungen (1. d), wenn man einmal die vordere Sciiwin- 

 gungsrichtung und die Normale zum zweiten Hauplschnilt als erste und 

 zweite Richtung in Verbindung mit dem ersten Hauplschnilt als Prujec- 

 tionsebene bringt, und ein andermal die hinlere Schwingungsrichlung 

 und die Normale zum ersten Hauplschnilt in Verbindung mit dem zwei- 

 ten Hauplschnilt, die folgenden Relationen an die Hand: 



