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( (0-|-0')f = C(T + T') + Dsii..icos.w(T-T') 

 ^ ' 1 -)-Bsin2.isin2.wCT + T') + Asin2.icos2.cü(T + T'). 



Diese Gleichung, allg-emein genommen, enthält noch HcUigkeits- 

 ciirven von allen den Formen in sich, welche möglicherweise in einer 

 einzigen cinaxigen Kryslallplatte auferstehen können; lässt man aber in 

 ihr T' = T werden, d. h. giebt man den beiden übereinander liegenden 

 Platten einerlei Dicke, so verwandelt sich dieselbe in: 

 (2. a) (0-|-0')^ = C-f-B.sin2.i.sin2.w + Asin-.icos''.w, 

 oder, wenn man wieder auf die gewohnte Weise 



sin. i . sin. w = y und sin. i . cos. wzzix 



setzt in: 



(2. b) (0 + 0')^ = C + By2+AxS 



und zeigt in dieser Form, (fass zwei gleich dicke, aux einem und dem- 

 selben einuxigen Kryslall unter gleicher Schiefe zur optischen Axe ge- 

 schnittene Platten, wenn sie so übereinander gelegt werden, dass deren 

 Hauptnormalebenen mit einander parallel laufen, deren optische Axen 

 aber nicht, nur ein System von concenfrischen Mitlelpunktscurven liefern 

 können, dessen Mittelpunkt die Mitte des Gesichtsfeldes ist. Die im Ein- 

 gange dieser Abhandlung beschriebene Erscheinung, welche Anlass zu 

 dieser Arbeit gab, aber schon von Langberg erkannt worden war, ist 

 in diesem Satze als ein besonderer Fall enthalten. 



Die vorstehende Gleichung (2. b) scliliesst noch einen andern be- 

 sondern Fall in sich, den wir unsern Lesern nicht vorcnlhallen dürfen, 

 weil er im ganzen Gebiete der optischen Kryslallcrschcinungen einzig 

 in seiner Art dasteht. Es ist aus unsern Untersuchungen in der ersten 

 Hälfte dieser Abhandlung hervorgegangen, dass sich in einer einzigen 

 cinaxigen Krystallplatte keine wahrhaft geraden Helligkeilsbändcr sehen 

 lassen können, dass vielmehr, was man bisher unter diesem Namen \or- 



